| Радиационный баланс Земли. Верхняя сплошная линия показываоъ средний поток солнечной энергии, достигающий внешней границы атмосферы. Нижней сплошной линией показано среднее количество поглощаемой солнечной энергии, а штриховой линией — уходящей в пространство радиации. Обе нижние кривые представляют усредненные результаты спутниковых измерений между июнем 1974 г. и февралем 1978 г. и взяты из [862]. Значения даны в ваттах па квадратный метр. Горизонтальный масштаб таков, что расстояния между отметками широт пропорциональны заключенным между ними площадям поверхности Земли, т. е. он линеен относительно синуса широты. | ![Радиационный баланс Земли. Верхняя сплошная линия показываоъ средний поток солнечной энергии, достигающий внешней границы атмосферы. Нижней сплошной линией показано среднее количество поглощаемой солнечной энергии, а штриховой линией — уходящей в пространство радиации. Обе нижние кривые представляют усредненные результаты спутниковых измерений между июнем 1974 г. и февралем 1978 г. и взяты из [862]. Значения даны в ваттах па квадратный метр. Горизонтальный масштаб таков, что расстояния между отметками широт пропорциональны заключенным между ними площадям поверхности Земли, т. е. он линеен относительно синуса широты.](/static/pngsmall/819744930.png) |
Радиационный баланс Земли. Верхняя сплошная линия показываоъ средний поток солнечной энергии, достигающий внешней границы атмосферы. Нижней сплошной линией показано среднее количество поглощаемой солнечной энергии, а штриховой линией — уходящей в пространство радиации. Обе нижние кривые представляют усредненные результаты спутниковых измерений между июнем 1974 г. и февралем 1978 г. и взяты из [862]. Значения даны в ваттах па квадратный метр. Горизонтальный масштаб таков, что расстояния между отметками широт пропорциональны заключенным между ними площадям поверхности Земли, т. е. он линеен относительно синуса широты.
Радиационное равновесие (сплошная линия), соответствующее наблюдаемому распределению поглощающих сред в атмосфере на 35 с. ш. в ап-
| Радиационное равновесие (сплошная линия), соответствующее наблюдаемому распределению поглощающих сред в атмосфере на 35 с. ш. в ап- |  |
Парниковый эффект. Стекло прозрачно для коротковолновой радиации, суммарный направленный вниз поток которой равен /. Уравновешивающий направленный вверх поток длинноволновой радиации от почвы равен и, доля е которого поглощается стеклом и нагревает его, что вызывает излучение потока В в обоих направлениях.
| Парниковый эффект. Стекло прозрачно для коротковолновой радиации, суммарный направленный вниз поток которой равен /. Уравновешивающий направленный вверх поток длинноволновой радиации от почвы равен и, доля е которого поглощается стеклом и нагревает его, что вызывает излучение потока В в обоих направлениях. |  |
Радиационный баланс атмосферы. [Переработано из «Understanding Climatic Change», U. S. National Academy of Sciences, Washington, D. C,, 1975, p. 14, и использовано с разрешения.]
| Радиационный баланс атмосферы. [Переработано из «Understanding Climatic Change», U. S. National Academy of Sciences, Washington, D. C,, 1975, p. 14, и использовано с разрешения.] | ![Радиационный баланс атмосферы. [Переработано из «Understanding Climatic Change», U. S. National Academy of Sciences, Washington, D. C,, 1975, p. 14, и использовано с разрешения.]](/static/pngsmall/819744946.png) |
Линии тока усредненного меридионального потока массы в атмосфере
| Линии тока усредненного меридионального потока массы в атмосфере |  |
Среднее напряжение западного ветра на поверхности океана как функция широты (значения взяты из [203]). Масштаб по широте выбран так, что расстояние между двумя соседними широтами пропорционально квадрату коитуса широты. В этом масштабе площадь, находящаяся под кривой, будет равна нулю, если средняя скорость переноса импульса от атмосферы одна и та же как над сушей, так и над морем для каждой широты.
| Среднее напряжение западного ветра на поверхности океана как функция широты (значения взяты из [203]). Масштаб по широте выбран так, что расстояние между двумя соседними широтами пропорционально квадрату коитуса широты. В этом масштабе площадь, находящаяся под кривой, будет равна нулю, если средняя скорость переноса импульса от атмосферы одна и та же как над сушей, так и над морем для каждой широты. | ![Среднее напряжение западного ветра на поверхности океана как функция широты (значения взяты из [203]). Масштаб по широте выбран так, что расстояние между двумя соседними широтами пропорционально квадрату коитуса широты. В этом масштабе площадь, находящаяся под кривой, будет равна нулю, если средняя скорость переноса импульса от атмосферы одна и та же как над сушей, так и над морем для каждой широты.](/static/pngsmall/819744974.png) |
Среднее давление на уровне моря (мб) для января (а и б) и июля (в и г). Данные для северного полушария взяты из [147], а для южного полушария — из [768].
| Среднее давление на уровне моря (мб) для января (а и б) и июля (в и г). Данные для северного полушария взяты из [147], а для южного полушария — из [768]. | ![Среднее давление на уровне моря (мб) для января (а и б) и июля (в и г). Данные для северного полушария взяты из [147], а для южного полушария — из [768].](/static/pngsmall/819744976.png) |
Пример того, как скорость ветра (в м/с) меняется с высотой (в м). Масштаб по высоте является а) линейным, б) логарифмическим. Значения для 0, 5, 1, 2, 4, 8 и 16 м получены по данным анемометра на метеовышке и усреднены за 1/2—1 часа. Значения, начиная с 50 м и выше, были получены по перемещению шара-зонда, запущенного в том же месте (из [133], данные с. 307, 9 ч.).
| Пример того, как скорость ветра (в м/с) меняется с высотой (в м). Масштаб по высоте является а) линейным, б) логарифмическим. Значения для 0, 5, 1, 2, 4, 8 и 16 м получены по данным анемометра на метеовышке и усреднены за 1/2—1 часа. Значения, начиная с 50 м и выше, были получены по перемещению шара-зонда, запущенного в том же месте (из [133], данные с. 307, 9 ч.). | ![Пример того, как скорость ветра (в м/с) меняется с высотой (в м). Масштаб по высоте является а) линейным, б) логарифмическим. Значения для 0, 5, 1, 2, 4, 8 и 16 м получены по данным анемометра на метеовышке и усреднены за 1/2—1 часа. Значения, начиная с 50 м и выше, были получены по перемещению шара-зонда, запущенного в том же месте (из [133], данные с. 307, 9 ч.).](/static/pngsmall/819744984.png) |
Превышение испарения над осадками (в кг/м год) как функция широты. Значения между Северным полюсом и 5° 5 взяты из [602]. Остальные данные из [587].
| Превышение испарения над осадками (в кг/м год) как функция широты. Значения между Северным полюсом и 5° 5 взяты из [602]. Остальные данные из [587]. | ![Превышение испарения над осадками (в кг/м год) как функция широты. Значения между Северным полюсом и 5° 5 взяты из [602]. Остальные данные из [587].](/static/pngsmall/819744994.png) |
Среднегодовой поток тепла в океан (Вт/м2). (Согласно Банкеру [109] рис.. 18.)
| Среднегодовой поток тепла в океан (Вт/м2). (Согласно Банкеру [109] рис.. 18.) | ![Среднегодовой поток тепла в океан (Вт/м2). (Согласно Банкеру [109] рис.. 18.)](/static/pngsmall/819745004.png) |
Границы температуры Т (в °С) и солености 5 для 98% океана как функция глубины [99] и соответствующие границы плотности а и потенциальной плотности сге (см. приложение 3).
| Границы температуры Т (в °С) и солености 5 для 98% океана как функция глубины [99] и соответствующие границы плотности а и потенциальной плотности сге (см. приложение 3). | ![Границы температуры Т (в °С) и солености 5 для 98% океана как функция глубины [99] и соответствующие границы плотности а и потенциальной плотности сге (см. приложение 3).](/static/pngsmall/819745032.png) |
Профили потенциальной температуры 0 и эквивалентной потенциальной температуры 0е для тропической атмосферы. Эти профили являются средними для сезона дождей в Западной Индии и составлены Джорданом [383]. Третий профиль относится к 0е, эквивалентной потенциальной температуре для гипотетической насыщенной атмосферы с теми же значениями температуры на каждом уровне.
| Профили потенциальной температуры 0 и эквивалентной потенциальной температуры 0е для тропической атмосферы. Эти профили являются средними для сезона дождей в Западной Индии и составлены Джорданом [383]. Третий профиль относится к 0е, эквивалентной потенциальной температуре для гипотетической насыщенной атмосферы с теми же значениями температуры на каждом уровне. | ![Профили потенциальной температуры 0 и эквивалентной потенциальной температуры 0е для тропической атмосферы. Эти профили являются средними для сезона дождей в Западной Индии и составлены Джорданом [383]. Третий профиль относится к 0е, эквивалентной потенциальной температуре для гипотетической насыщенной атмосферы с теми же значениями температуры на каждом уровне.](/static/pngsmall/819745056.png) |
Кривые температура — соленость для трех станций в Атлантике (море Уэдделла) показаны на фоне изопикн (линии постоянной плотности) для двух различных глубин
| Кривые температура — соленость для трех станций в Атлантике (море Уэдделла) показаны на фоне изопикн (линии постоянной плотности) для двух различных глубин |  |
Типичное расположение объемных элементов (конечного размера) » численной модели. Объемный элемент и величины, связанные с ним, обозначаются целыми числами, как показно. Для обозначения поверхностных элементов одно из целых чисел заменяется на величину, равную полусумме целых
| Типичное расположение объемных элементов (конечного размера) » численной модели. Объемный элемент и величины, связанные с ним, обозначаются целыми числами, как показно. Для обозначения поверхностных элементов одно из целых чисел заменяется на величину, равную полусумме целых |  |
Фазовая граница между воздухом И ВОДОЙ. /?па и Т7™ — компоненты потока, нормального к границе, в указанном направлении.
| Фазовая граница между воздухом И ВОДОЙ. /?па и Т7™ — компоненты потока, нормального к границе, в указанном направлении. |  |
Геометрия возмущенной поверхности. Смещение из состояния покоя равно 1], а невозмущенная глубина равна Н.
| Геометрия возмущенной поверхности. Смещение из состояния покоя равно 1], а невозмущенная глубина равна Н. | ![Геометрия возмущенной поверхности. Смещение из состояния покоя равно 1], а невозмущенная глубина равна Н.](/static/pngsmall/819745156.png) |
Плоская синусоидальная волна, движущаяся под углом к оси. Волновой вектор (£, /) имеет модуль к. Заметим, что длина волны 2л/к, наблюдаемая в разрезе по оси х, больше, чем действительная длина волны 2л/и.
| Плоская синусоидальная волна, движущаяся под углом к оси. Волновой вектор (£, /) имеет модуль к. Заметим, что длина волны 2л/к, наблюдаемая в разрезе по оси х, больше, чем действительная длина волны 2л/и. |  |
Дисперсионное соотношение для поверхностных гравитационных волн на воде глубины Н. (а) Частота (о и (б) фазовая скорость с как функции волнового числа к. Пунктирная линия показывает приближение для длинных волн, когда %Н < 1, и приближение для коротких воли, когда %Н > 1. Максимальная ошибка этих приближений равна 13 % при нЯ — 1.
| Дисперсионное соотношение для поверхностных гравитационных волн на воде глубины Н. (а) Частота (о и (б) фазовая скорость с как функции волнового числа к. Пунктирная линия показывает приближение для длинных волн, когда %Н < 1, и приближение для коротких воли, когда %Н > 1. Максимальная ошибка этих приближений равна 13 % при нЯ — 1. |  |
Движение жидких частиц в бегущей волне (а) и (б) в стоячей волне (показано стрелками). Сплошная линия показывает свободную поверхность в некоторый начальный момент, а штриховая линия показывает положение этой поверхности через некоторое малое время. Стрелки показывают перемещения частиц за это время. Для стоячей волны траектории частиц являются прямолинейными отрезками, ориентация которых зависит от положения относительно гребней. Для бегущей волны траектории частиц суть эллипсы, которые приобретают вид окружностей для больших и# и вид прямолинейных отрезков для малых кН. В каждом случае возмущенное давление является наиболее высоким под гребнем и наиболее низким под впадиной.
| Движение жидких частиц в бегущей волне (а) и (б) в стоячей волне (показано стрелками). Сплошная линия показывает свободную поверхность в некоторый начальный момент, а штриховая линия показывает положение этой поверхности через некоторое малое время. Стрелки показывают перемещения частиц за это время. Для стоячей волны траектории частиц являются прямолинейными отрезками, ориентация которых зависит от положения относительно гребней. Для бегущей волны траектории частиц суть эллипсы, которые приобретают вид окружностей для больших и# и вид прямолинейных отрезков для малых кН. В каждом случае возмущенное давление является наиболее высоким под гребнем и наиболее низким под впадиной. |  |
Баланс масс для столба жидкости с площадью основания дх 6 у, когда горизонтальные компоненты и, V не зависят от глубины. Показаны потоки масс через две плоскости.
| Баланс масс для столба жидкости с площадью основания дх 6 у, когда горизонтальные компоненты и, V не зависят от глубины. Показаны потоки масс через две плоскости. |  |
Решения волнового уравнения мелкой воды для двух различных начальных смещений свободной поверхности. В случае (а) волны движутся от места начального разрыва со скоростью с, оставляя за собой поверхность с нулевым смещением, однако с установившимся движением справа налево со скоростью c grio, где г)о — величина начального смещения свободной поверхности. В случае (б) имеются две пары волновых фронтов. Скорость равна нулю всюду, исключая места, где возмущение поверхности равно г)0/2, где т)0 — начальное смещение в центре. В этих местах скорость равна c
| Решения волнового уравнения мелкой воды для двух различных начальных смещений свободной поверхности. В случае (а) волны движутся от места начального разрыва со скоростью с, оставляя за собой поверхность с нулевым смещением, однако с установившимся движением справа налево со скоростью c grio, где г)о — величина начального смещения свободной поверхности. В случае (б) имеются две пары волновых фронтов. Скорость равна нулю всюду, исключая места, где возмущение поверхности равно г)0/2, где т)0 — начальное смещение в центре. В этих местах скорость равна c |  |
Система обозначений, используемых для описания движения двух наложенных друг на друга мелких однородных слоев жидкости. Ни #2 — глубины слоев, когда жидкость находится в покое
| Система обозначений, используемых для описания движения двух наложенных друг на друга мелких однородных слоев жидкости. Ни #2 — глубины слоев, когда жидкость находится в покое |  |
Конфигурация слоев в двухслойной системе для баротропной (а) и ^бароклинной (б) волн, распространяющихся слева направо. Для показываемого случая нижний слой в три раза глубже, чем верхний, и имеет плотность на 10 % больше. Также показаны направления потока в ложбинах и на гребнях и относительные скорости двух слоев в этих точках.
| Конфигурация слоев в двухслойной системе для баротропной (а) и ^бароклинной (б) волн, распространяющихся слева направо. Для показываемого случая нижний слой в три раза глубже, чем верхний, и имеет плотность на 10 % больше. Также показаны направления потока в ложбинах и на гребнях и относительные скорости двух слоев в этих точках. |  |
Наблюдения прогрессивных внутренних волн в 20 м слое воды в 1,3 км от берега в Сан-Диего. Регистрация происходит в трех точках треугольника С, как показано на рисунке, стороны треугольника приблизительно равны 170 м. Волны двигались вправо (к берегу) со скоростью 0,2 м/с. Непрерывная линия показывает глубину изотермы (64 °Р), расположенной в термоклине (из [439]).
| Наблюдения прогрессивных внутренних волн в 20 м слое воды в 1,3 км от берега в Сан-Диего. Регистрация происходит в трех точках треугольника С, как показано на рисунке, стороны треугольника приблизительно равны 170 м. Волны двигались вправо (к берегу) со скоростью 0,2 м/с. Непрерывная линия показывает глубину изотермы (64 °Р), расположенной в термоклине (из [439]). | ![Наблюдения прогрессивных внутренних волн в 20 м слое воды в 1,3 км от берега в Сан-Диего. Регистрация происходит в трех точках треугольника С, как показано на рисунке, стороны треугольника приблизительно равны 170 м. Волны двигались вправо (к берегу) со скоростью 0,2 м/с. Непрерывная линия показывает глубину изотермы (64 °Р), расположенной в термоклине (из [439]).](/static/pngsmall/819745214.png) |
Система сферических координат в пространстве волновых чисел, используемая для выражения дисперсионного соотношения для внутренних волн. Для этих волн частота со не зависит от модуля и волнового вектора, а зависит только от направления ф между волновым вектором и горизонтальной плоскостью. Дисперсионное соотношение имеет вид со = М cos ф .
| Система сферических координат в пространстве волновых чисел, используемая для выражения дисперсионного соотношения для внутренних волн. Для этих волн частота со не зависит от модуля и волнового вектора, а зависит только от направления ф между волновым вектором и горизонтальной плоскостью. Дисперсионное соотношение имеет вид со = М cos ф . |  |
Схема, показывающая в вертикальной плоскости фазовые соотношения для прогрессивной внутренней волны с фазовой скоростью, направленной вниз (это означает, что групповая скорость направлена вверх). Сплошными линиями обозначены линии максимального (высокого) и минимального (низкого) давления, которые одновременно являются линиями максимальной и минимальной скоростей; направление движения будет таким, как показано. Штриховые линии обозначают положения максимума (тяжелый) и минимума (легкий) возмущении плотности. Если направление распространения фазы изменить на противоположное, в диаграмме изменится на противоположное только направление движения.
| Схема, показывающая в вертикальной плоскости фазовые соотношения для прогрессивной внутренней волны с фазовой скоростью, направленной вниз (это означает, что групповая скорость направлена вверх). Сплошными линиями обозначены линии максимального (высокого) и минимального (низкого) давления, которые одновременно являются линиями максимальной и минимальной скоростей; направление движения будет таким, как показано. Штриховые линии обозначают положения максимума (тяжелый) и минимума (легкий) возмущении плотности. Если направление распространения фазы изменить на противоположное, в диаграмме изменится на противоположное только направление движения. |  |
Для внутренних волн (вращения нет) поверхностями постоянной частоты в пространстве волновых чисел, как показано, являются конусы, контуры которых определяются величинами a/N, где ш — частота, а N — частота плавучести. Групповая скорость направлена перпендикулярно конусу в-направ-лении возрастания частоты, как показано одним видом стрелок, тогда как фазовая скорость направлена вдоль конуса от начала координат, как показано другим видом стрелок.
| Для внутренних волн (вращения нет) поверхностями постоянной частоты в пространстве волновых чисел, как показано, являются конусы, контуры которых определяются величинами a/N, где ш — частота, а N — частота плавучести. Групповая скорость направлена перпендикулярно конусу в-направ-лении возрастания частоты, как показано одним видом стрелок, тогда как фазовая скорость направлена вдоль конуса от начала координат, как показано другим видом стрелок. |  |
Различие между дисперсионными характеристиками внутренних волн и поверхностных гравитационных волн, проиллюстрированное поведением соответствующей комбинации четырех прогрессивных волн, (а) Начальная конфигурация группы внутренних волн с волновыми гребнями, составляющими 60° с вертикалью. Показаны контуры возмущения давления, где оно равно максимальной величине, умноженной на 0,5. (б) Конфигурация спустя четыре периода. Группа сдвинулась параллельно гребням и вверх, в то время как отдельный гребень АА продвинулся на четыре длины волны вниз и влево. Чтобы сравнить это поведение с поведением поверхностных волн, предположим, что (а) теперь показывает вид диаграммы подобной комбинации поверхностных волн, контуры теперь будут там, где возвышение поверхности равно максимальному значению, умноженному на 0,5. Тогда (в) показывает конфигурацию спустя четыре периода. Волновой гребень АА снова сдвинулся на четыре длины волны, но теперь группа сдвинулась на две длины волны в том же направлении,
| Различие между дисперсионными характеристиками внутренних волн и поверхностных гравитационных волн, проиллюстрированное поведением соответствующей комбинации четырех прогрессивных волн, (а) Начальная конфигурация группы внутренних волн с волновыми гребнями, составляющими 60° с вертикалью. Показаны контуры возмущения давления, где оно равно максимальной величине, умноженной на 0,5. (б) Конфигурация спустя четыре периода. Группа сдвинулась параллельно гребням и вверх, в то время как отдельный гребень АА продвинулся на четыре длины волны вниз и влево. Чтобы сравнить это поведение с поведением поверхностных волн, предположим, что (а) теперь показывает вид диаграммы подобной комбинации поверхностных волн, контуры теперь будут там, где возвышение поверхности равно максимальному значению, умноженному на 0,5. Тогда (в) показывает конфигурацию спустя четыре периода. Волновой гребень АА снова сдвинулся на четыре длины волны, но теперь группа сдвинулась на две длины волны в том же направлении, |  |
Полученные шлирен-методом картины внутренних волн, распространяющихся от цилиндра, который колеблется с частотой
| Полученные шлирен-методом картины внутренних волн, распространяющихся от цилиндра, который колеблется с частотой |  |
Движение, вызванное равномерным потоком однородно стратифицированной жидкости над синусоидальным рельефом малой амплитуды. Волнистые линии показывают перемещение изопикнических поверхностей, конфигурации равновесия которых горизонтальны, а прямые линии соединяют гребни и впадины, (а) Для рельефа с малой длиной волны, т. е. с волновым числом & > N/11, где N — частота плавучести, а и — скорость жидкости относительно земли (типичное значение выражения и/Ы для атмосферы равно 1 км). Рисунок выполнен для Ш = 1,25 N. Отметим уменьшение амплитуды с высотой, показывающее, что энергия задерживается около земли. В и Н показывают соответственно положения максимумов и минимумов возмущения давления, т. е. существует всасывание над гребнями. Когда нижняя половина плоскости является жидкостью, это может привести к неустойчивости Кельвина—Гельмгольца, если относительная скорость жидкостей достаточно велика, чтобы всасывание преодолело силу тяжести, (б) Отклик на рельеф с большой длиной волны, т. е. когда к < N/1У (рисунок выполнен для Ш = 0,8Л0- Теперь перемещение изопнкн равномерно с высотой, но волновые гребни движутся вверх по течению с высотой, т. е. фазовые линии наклонены, как показано. Групповая скорость относительно воздуха направлена вдоль этих фазовых линий, но групповая скорость относительно земли направлена под прямым углом, т. е. вниз по течению и вверх. Высокое и низкое давления находятся теперь в узлах, поэтому существует равнодействующая сила на рельеф в направлении потока.
| Движение, вызванное равномерным потоком однородно стратифицированной жидкости над синусоидальным рельефом малой амплитуды. Волнистые линии показывают перемещение изопикнических поверхностей, конфигурации равновесия которых горизонтальны, а прямые линии соединяют гребни и впадины, (а) Для рельефа с малой длиной волны, т. е. с волновым числом & > N/11, где N — частота плавучести, а и — скорость жидкости относительно земли (типичное значение выражения и/Ы для атмосферы равно 1 км). Рисунок выполнен для Ш = 1,25 N. Отметим уменьшение амплитуды с высотой, показывающее, что энергия задерживается около земли. В и Н показывают соответственно положения максимумов и минимумов возмущения давления, т. е. существует всасывание над гребнями. Когда нижняя половина плоскости является жидкостью, это может привести к неустойчивости Кельвина—Гельмгольца, если относительная скорость жидкостей достаточно велика, чтобы всасывание преодолело силу тяжести, (б) Отклик на рельеф с большой длиной волны, т. е. когда к < N/1У (рисунок выполнен для Ш = 0,8Л0- Теперь перемещение изопнкн равномерно с высотой, но волновые гребни движутся вверх по течению с высотой, т. е. фазовые линии наклонены, как показано. Групповая скорость относительно воздуха направлена вдоль этих фазовых линий, но групповая скорость относительно земли направлена под прямым углом, т. е. вниз по течению и вверх. Высокое и низкое давления находятся теперь в узлах, поэтому существует равнодействующая сила на рельеф в направлении потока. |  |
Наблюдения подветренных волн, вызванных горами Эспинуз во Франции 16 июня 1970 г. Ветер дует слева направо, а наблюдения происходят из трех траверз, сделанных самолетом, две — на высоте 200 м и одна — на высоте 4200 м в указанном направлении. Показан рельеф под траекторией самолета. Графики показывают вертикальную скорость. Длина волны подветренных волн — около 10 км [146].
| Наблюдения подветренных волн, вызванных горами Эспинуз во Франции 16 июня 1970 г. Ветер дует слева направо, а наблюдения происходят из трех траверз, сделанных самолетом, две — на высоте 200 м и одна — на высоте 4200 м в указанном направлении. Показан рельеф под траекторией самолета. Графики показывают вертикальную скорость. Длина волны подветренных волн — около 10 км [146]. | ![Наблюдения подветренных волн, вызванных горами Эспинуз во Франции 16 июня 1970 г. Ветер дует слева направо, а наблюдения происходят из трех траверз, сделанных самолетом, две — на высоте 200 м и одна — на высоте 4200 м в указанном направлении. Показан рельеф под траекторией самолета. Графики показывают вертикальную скорость. Длина волны подветренных волн — около 10 км [146].](/static/pngsmall/819745278.png) |
Собственные функции для внутренних волн, когда частота плавучести N зависит от г так, как это показано на рис. 3.4 (т. е. так, как это наблюдалось в Северной Атлантике около точки 28°N 70°W). Глубина рассмотренной области немного больше 5000 м, поэтому отметки на вертикальных осях имеют интервал около 1000 м. (а) Первые две собственные функции для вертикальной скорости w, когда величина, обратная волновому числу, k
| Собственные функции для внутренних волн, когда частота плавучести N зависит от г так, как это показано на рис. 3.4 (т. е. так, как это наблюдалось в Северной Атлантике около точки 28°N 70°W). Глубина рассмотренной области немного больше 5000 м, поэтому отметки на вертикальных осях имеют интервал около 1000 м. (а) Первые две собственные функции для вертикальной скорости w, когда величина, обратная волновому числу, k |  |
Высота поверхностей постоянной потенциальной температуры 0 (сплошные линии), наблюдавшаяся в Гамбурге между 2 ч. 40 мин. и 4 ч. 00 мин. до полудня 8 июля 1967 г. Показано также (пунктирная линия) давление р(0), наблюдаемое на уровне земли. В это время подъем радиозондов показывал условия ночной инверсии с устойчивым слоем глубиной порядка 150 м около земли и с частотой плавучести, в 4—5 раз большей, чем частота плавучести ноздуха выше. Наблюдения интерпретируются как внутренние волны в нижнем слое с высокой частотой плавучести [746].
| Высота поверхностей постоянной потенциальной температуры 0 (сплошные линии), наблюдавшаяся в Гамбурге между 2 ч. 40 мин. и 4 ч. 00 мин. до полудня 8 июля 1967 г. Показано также (пунктирная линия) давление р(0), наблюдаемое на уровне земли. В это время подъем радиозондов показывал условия ночной инверсии с устойчивым слоем глубиной порядка 150 м около земли и с частотой плавучести, в 4—5 раз большей, чем частота плавучести ноздуха выше. Наблюдения интерпретируются как внутренние волны в нижнем слое с высокой частотой плавучести [746]. | ![Высота поверхностей постоянной потенциальной температуры 0 (сплошные линии), наблюдавшаяся в Гамбурге между 2 ч. 40 мин. и 4 ч. 00 мин. до полудня 8 июля 1967 г. Показано также (пунктирная линия) давление р(0), наблюдаемое на уровне земли. В это время подъем радиозондов показывал условия ночной инверсии с устойчивым слоем глубиной порядка 150 м около земли и с частотой плавучести, в 4—5 раз большей, чем частота плавучести ноздуха выше. Наблюдения интерпретируются как внутренние волны в нижнем слое с высокой частотой плавучести [746].](/static/pngsmall/819745294.png) |
Переходные профили для
| Переходные профили для |  |
Скорость и как функция времени I
| Скорость и как функция времени I |  |
Реконструкция согласно [327] ранних карт [79], составленных на основе данных, собранных Мангеймским обществом. Кривые представляют собой отклонения давления от среднего значения в линиях (1/12 парижского дюйма или около 3 мб), а стрелки указывают направление ветра.
| Реконструкция согласно [327] ранних карт [79], составленных на основе данных, собранных Мангеймским обществом. Кривые представляют собой отклонения давления от среднего значения в линиях (1/12 парижского дюйма или около 3 мб), а стрелки указывают направление ветра. | ![Реконструкция согласно [327] ранних карт [79], составленных на основе данных, собранных Мангеймским обществом. Кривые представляют собой отклонения давления от среднего значения в линиях (1/12 парижского дюйма или около 3 мб), а стрелки указывают направление ветра.](/static/pngsmall/819745422.png) |
Волновое описание изменений ветра и давления, предложенное в [61], включающее представление о том, что ветер направлен вдоль изобар. Линии аа и Ыз — это линии низкого давления, тогда как линии & & и Ь Ь — это линии высокого давления. Ветры между ними имеют указанное направление, и вся система движется в направлении, указанном большой стрелкой.
| Волновое описание изменений ветра и давления, предложенное в [61], включающее представление о том, что ветер направлен вдоль изобар. Линии аа и Ыз — это линии низкого давления, тогда как линии & & и Ь Ь — это линии высокого давления. Ветры между ними имеют указанное направление, и вся система движется в направлении, указанном большой стрелкой. | ![Волновое описание изменений ветра и давления, предложенное в [61], включающее представление о том, что ветер направлен вдоль изобар. Линии аа и Ыз — это линии низкого давления, тогда как линии & & и Ь Ь — это линии высокого давления. Ветры между ними имеют указанное направление, и вся система движется в направлении, указанном большой стрелкой.](/static/pngsmall/819745424.png) |
Средние меридиональные разрезы скорости ветра и температуры для (а) января и (б) июля. Тонкие сплошные линии температуры даны в градусах Цельсия, а штриховые линии изображают скорость ветра в метрах в секунду. Жирные сплошные линии показывают тропопаузу и разрывы в инверсии. (Согласно Active Forecast Guide, Военно-морская лаборатория исследования погоды. Апрель 1962.)
| Средние меридиональные разрезы скорости ветра и температуры для (а) января и (б) июля. Тонкие сплошные линии температуры даны в градусах Цельсия, а штриховые линии изображают скорость ветра в метрах в секунду. Жирные сплошные линии показывают тропопаузу и разрывы в инверсии. (Согласно Active Forecast Guide, Военно-морская лаборатория исследования погоды. Апрель 1962.) |  |
Связь между направлением вращения вектора скорости ветра с высотой и направлением адвекции тепла. Индекс 2 обозначает нижний уровень, а индекс 1 — верхний уровень. В Северном полушарии холодный воздух находится слева от наблюдателя, движущегося с термическим ветром — ь2. Следовательно, адвекции холодного воздуха (случай (а)) соответствует циклоническое вращение вектора скорости с высотой, тогда как адвекции теплого воздуха (случай (б)) соответствует антициклоническое вращение вектора скорости с высотой (в Северном полушарии).
| Связь между направлением вращения вектора скорости ветра с высотой и направлением адвекции тепла. Индекс 2 обозначает нижний уровень, а индекс 1 — верхний уровень. В Северном полушарии холодный воздух находится слева от наблюдателя, движущегося с термическим ветром — ь2. Следовательно, адвекции холодного воздуха (случай (а)) соответствует циклоническое вращение вектора скорости с высотой, тогда как адвекции теплого воздуха (случай (б)) соответствует антициклоническое вращение вектора скорости с высотой (в Северном полушарии). |  |
Вихревая трубка, составленная из вихревых нитей, проходящих через заданный материальный коитур.
| Вихревая трубка, составленная из вихревых нитей, проходящих через заданный материальный коитур. |  |
Локальные координаты (& п) частицы жидкости, движущейся вдоль горизонтальной траектории, изображенной в виде кривой линии, где 5 — расстояние по траектории и « — расстояние, нормальное к траектории, т? представляет единичный вектор, касательный к траектории, а V = к X х является единичным вектором, нормальным к траектории, где к — единичный вектор, направленный вертикально вверх; л возрастает в направлении V. При перемещении на небольшое расстояние бя единичный касательный вектор поворачивается. Так как длина касательного вектора остается постоянной, бг должна быть нормальной к х. Кривизна к определена согласно (7.10.17), и, таким образом, расстояние между концами двух единичных векторов, как показано, равно кбя. Величина, обратная к, называется радиусом кривизны /?.
| Локальные координаты (& п) частицы жидкости, движущейся вдоль горизонтальной траектории, изображенной в виде кривой линии, где 5 — расстояние по траектории и « — расстояние, нормальное к траектории, т? представляет единичный вектор, касательный к траектории, а V = к X х является единичным вектором, нормальным к траектории, где к — единичный вектор, направленный вертикально вверх; л возрастает в направлении V. При перемещении на небольшое расстояние бя единичный касательный вектор поворачивается. Так как длина касательного вектора остается постоянной, бг должна быть нормальной к х. Кривизна к определена согласно (7.10.17), и, таким образом, расстояние между концами двух единичных векторов, как показано, равно кбя. Величина, обратная к, называется радиусом кривизны /?. |  |
Волна Пуанкаре, бегущая слева направо, (а) Смещение свободной поверхности и (б) траектории частиц в плане, которые являются эллипсами с большими осями в направлении распространения волны (т. е. оси х) и малыми осями, равными //со, умноженной на длину больших осей. Частицы движутся по этим траекториям в антициклоническом направлении. Стрелки указывают положение частицы на свободной поверхности, а также направление движения для Северного полушария.
| Волна Пуанкаре, бегущая слева направо, (а) Смещение свободной поверхности и (б) траектории частиц в плане, которые являются эллипсами с большими осями в направлении распространения волны (т. е. оси х) и малыми осями, равными //со, умноженной на длину больших осей. Частицы движутся по этим траекториям в антициклоническом направлении. Стрелки указывают положение частицы на свободной поверхности, а также направление движения для Северного полушария. |  |
Результаты наблюдений течений и термальной структуры в верхнем 30 м слое озера Мичиган, август 3—5, 1963. Стрелки указывают направление и скорость, в соответствии с которыми образуется течение. Заштрихованная область указывает на слой термоклина, который заключен между 10 и 15° изотермами. Две диаграммы, которые перекрываются во времени, разделены интервалом в 17 ч., который является преобладающим периодом. Локальный инерционный период составляет 17,5 ч. Обратите внимание на примерно двухслойную структуру как в температуре, так и в скорости, и на аитициклоннче-ское вращение со временем векторов скорости.
| Результаты наблюдений течений и термальной структуры в верхнем 30 м слое озера Мичиган, август 3—5, 1963. Стрелки указывают направление и скорость, в соответствии с которыми образуется течение. Заштрихованная область указывает на слой термоклина, который заключен между 10 и 15° изотермами. Две диаграммы, которые перекрываются во времени, разделены интервалом в 17 ч., который является преобладающим периодом. Локальный инерционный период составляет 17,5 ч. Обратите внимание на примерно двухслойную структуру как в температуре, так и в скорости, и на аитициклоннче-ское вращение со временем векторов скорости. |  |
Исторические измерения течений в Балтийском море, осуществленные в [282], демонстрирующие колебания с периодом, близким к инерцнонпому. Нанесенная кривая представляет собой диаграмму поступательного вектора, показывающую то перемещение частицы, которое бы она имела при скорости, регистрируемой датчиком течения. Инерционный период составляет 14 ч. Указанные отметки разнесены на сутки. Обращает на себя внимание антициклоиическая направленность вращения.
| Исторические измерения течений в Балтийском море, осуществленные в [282], демонстрирующие колебания с периодом, близким к инерцнонпому. Нанесенная кривая представляет собой диаграмму поступательного вектора, показывающую то перемещение частицы, которое бы она имела при скорости, регистрируемой датчиком течения. Инерционный период составляет 14 ч. Указанные отметки разнесены на сутки. Обращает на себя внимание антициклоиическая направленность вращения. | ![Исторические измерения течений в Балтийском море, осуществленные в [282], демонстрирующие колебания с периодом, близким к инерцнонпому. Нанесенная кривая представляет собой диаграмму поступательного вектора, показывающую то перемещение частицы, которое бы она имела при скорости, регистрируемой датчиком течения. Инерционный период составляет 14 ч. Указанные отметки разнесены на сутки. Обращает на себя внимание антициклоиическая направленность вращения.](/static/pngsmall/819745534.png) |
Зондирование ветра на высотах 10—20 км. (а) Представлен годограф зондирования в 17.00 (время по Гринвичу) 24 марта 1959 г., где каждая точка представляет скорость, наблюдаемую на указанной высоте. Вектор скорости (относительно усредненного по нескольким соседним километрам) вращается антициклонически с высотой, что указывает на преобладание волн, энергия которых распространяется вверх. Эго зондирование можно сравнить с океаническим зондированием, показанным на рис. 8.19. (б). Высоты, на которых достигаются максимумы и минимумы скорости ветра и экстремумов направлений ветров а пяти последовательных зондированиях от 19 марта i 959. Максимумы указаны зачерненными кружками и соединены непрерывными линиями, где это возможно, минимумы указаны крестиками и соединены штриховыми линиями. Эти линиии указывают распространение фазы вверх (см. [705], рис. 4 и 5).
| Зондирование ветра на высотах 10—20 км. (а) Представлен годограф зондирования в 17.00 (время по Гринвичу) 24 марта 1959 г., где каждая точка представляет скорость, наблюдаемую на указанной высоте. Вектор скорости (относительно усредненного по нескольким соседним километрам) вращается антициклонически с высотой, что указывает на преобладание волн, энергия которых распространяется вверх. Эго зондирование можно сравнить с океаническим зондированием, показанным на рис. 8.19. (б). Высоты, на которых достигаются максимумы и минимумы скорости ветра и экстремумов направлений ветров а пяти последовательных зондированиях от 19 марта i 959. Максимумы указаны зачерненными кружками и соединены непрерывными линиями, где это возможно, минимумы указаны крестиками и соединены штриховыми линиями. Эти линиии указывают распространение фазы вверх (см. [705], рис. 4 и 5). | ![Зондирование ветра на высотах 10—20 км. (а) Представлен годограф зондирования в 17.00 (время по Гринвичу) 24 марта 1959 г., где каждая точка представляет скорость, наблюдаемую на указанной высоте. Вектор скорости (относительно усредненного по нескольким соседним километрам) вращается антициклонически с высотой, что указывает на преобладание волн, энергия которых распространяется вверх. Эго зондирование можно сравнить с океаническим зондированием, показанным на рис. 8.19. (б). Высоты, на которых достигаются максимумы и минимумы скорости ветра и экстремумов направлений ветров а пяти последовательных зондированиях от 19 марта i 959. Максимумы указаны зачерненными кружками и соединены непрерывными линиями, где это возможно, минимумы указаны крестиками и соединены штриховыми линиями. Эти линиии указывают распространение фазы вверх (см. [705], рис. 4 и 5).](/static/pngsmall/819745564.png) |
Угол между горизонталью и групповой скоростью относительно земли изображен сплошной линией как функция горизонтального волнового числа й рельефа для случая ЫЦ = 100. Если пренебречь вращением (/ = 0), то кривая модифицируется при низких волновых числах в кривую, представленную длинными черточками. Если сделать предположение о гидростатическом приближении, кривая преобразуется при больших волновых числах в кривую, изображенную короткими черточками. Если пренебречь вращением и сохранить гидростатическое приближение, то угол в этом случае будет равным 90° при всех к
| Угол между горизонталью и групповой скоростью относительно земли изображен сплошной линией как функция горизонтального волнового числа й рельефа для случая ЫЦ = 100. Если пренебречь вращением (/ = 0), то кривая модифицируется при низких волновых числах в кривую, представленную длинными черточками. Если сделать предположение о гидростатическом приближении, кривая преобразуется при больших волновых числах в кривую, изображенную короткими черточками. Если пренебречь вращением и сохранить гидростатическое приближение, то угол в этом случае будет равным 90° при всех к |  |
Движение, порождаемое постоянным потоком стратифицированной жидкости над синусоидальным рельефом малой амплитуды. Обозначения те же, что и на рис. 6.10, но горизонтальный масштаб намного больше ц вертикальный масштаб завышен относительно горизонтального в N/f раз. (а) Случай рельефа с меньшей длиной волны, волновое число k задается в вйде k = — l,25f/U (типичное значение U/f для атмосферы равно 100 км). Смещение изопикн однородно по высоте, но гребни волн перемещаются вверх по течению с высотой, т. е. фазовые линии наклонены, как видно из рисунка. Групповая скорость относительно воздуха направлена вдоль этих фазовых линий, но групповая скорость относительно земли направлена вверх под малым углом вниз по течению. Высокое и иизкое давления располагаются в узлах, в результате чего возникает результирующая сила, действующая на рельеф в направлении потока. На рисунке показаны направления компоненты течения, нормальной странице, для Северного полушария; они имеют противоположное направление для Южиого полушария, (б) Отклик на рельеф с более длйнио-вблйовым горизонтальным масштабом. В этом случае волновое число k равно 0,8¡IU. (1) На вертикальном сечении показано затухание амплитуды с высотой. Фазовые линии в этом случае вертикальны. (И) Вид в плане. Сплошные линии со стрелками изображают траектории частиц, а штриховые линии представляют изобары. Частицы смещены в направлении низкого давления над гребнями и в сторону высокого давления над впадинами. Так как скорость над холмом выше, то давление вдоль линии тока, согласно Teoflke Бернулли, нижа. Тем не менее на линии у «= const давление в д ейств й т&ль и о стй йыше над холмом, как это видно из рисунка (11) и как изображено в (1).
| Движение, порождаемое постоянным потоком стратифицированной жидкости над синусоидальным рельефом малой амплитуды. Обозначения те же, что и на рис. 6.10, но горизонтальный масштаб намного больше ц вертикальный масштаб завышен относительно горизонтального в N/f раз. (а) Случай рельефа с меньшей длиной волны, волновое число k задается в вйде k = — l,25f/U (типичное значение U/f для атмосферы равно 100 км). Смещение изопикн однородно по высоте, но гребни волн перемещаются вверх по течению с высотой, т. е. фазовые линии наклонены, как видно из рисунка. Групповая скорость относительно воздуха направлена вдоль этих фазовых линий, но групповая скорость относительно земли направлена вверх под малым углом вниз по течению. Высокое и иизкое давления располагаются в узлах, в результате чего возникает результирующая сила, действующая на рельеф в направлении потока. На рисунке показаны направления компоненты течения, нормальной странице, для Северного полушария; они имеют противоположное направление для Южиого полушария, (б) Отклик на рельеф с более длйнио-вблйовым горизонтальным масштабом. В этом случае волновое число k равно 0,8¡IU. (1) На вертикальном сечении показано затухание амплитуды с высотой. Фазовые линии в этом случае вертикальны. (И) Вид в плане. Сплошные линии со стрелками изображают траектории частиц, а штриховые линии представляют изобары. Частицы смещены в направлении низкого давления над гребнями и в сторону высокого давления над впадинами. Так как скорость над холмом выше, то давление вдоль линии тока, согласно Teoflke Бернулли, нижа. Тем не менее на линии у «= const давление в д ейств й т&ль и о стй йыше над холмом, как это видно из рисунка (11) и как изображено в (1). |  |
Сила ЯГ на единицу длины, обусловленная волновым сопротивлением, оказываемым грядой колоколообразной формы, заданной в виде Л = — ^ш/(1 + (х/1)2). Частота плавучести N и скорость потока и постоянна, а значение параметра Кориолиса / выбрано равным 0,01^. Кривая для Ш/и < < 4 выбрана на основе данных Блюмена [71, рис. 1], а при большей ширине Ь — на основе (8.8.23).
| Сила ЯГ на единицу длины, обусловленная волновым сопротивлением, оказываемым грядой колоколообразной формы, заданной в виде Л = — ^ш/(1 + (х/1)2). Частота плавучести N и скорость потока и постоянна, а значение параметра Кориолиса / выбрано равным 0,01^. Кривая для Ш/и < < 4 выбрана на основе данных Блюмена [71, рис. 1], а при большей ширине Ь — на основе (8.8.23). | ![Сила ЯГ на единицу длины, обусловленная волновым сопротивлением, оказываемым грядой колоколообразной формы, заданной в виде Л = — ^ш/(1 + (х/1)2). Частота плавучести N и скорость потока и постоянна, а значение параметра Кориолиса / выбрано равным 0,01^. Кривая для Ш/и < < 4 выбрана на основе данных Блюмена [71, рис. 1], а при большей ширине Ь — на основе (8.8.23).](/static/pngsmall/819745600.png) |
Обтекание воздуха горы колоколообразной формы шириной L «=» 1 км в случае, когда структура ветра и температуры носит характер, представленный в левой части. Обтекание носит такой же характер, какой был получен в [713] и был позднее уточнен в [268]. Вертикальная структура такова, что она заметно выделяет волны с горизонтальной длиной волны в 5,5 км, и регулярные следы этих волн можно наблюдать с подветренной стороны горы.
| Обтекание воздуха горы колоколообразной формы шириной L «=» 1 км в случае, когда структура ветра и температуры носит характер, представленный в левой части. Обтекание носит такой же характер, какой был получен в [713] и был позднее уточнен в [268]. Вертикальная структура такова, что она заметно выделяет волны с горизонтальной длиной волны в 5,5 км, и регулярные следы этих волн можно наблюдать с подветренной стороны горы. | ![Обтекание воздуха горы колоколообразной формы шириной L «=» 1 км в случае, когда структура ветра и температуры носит характер, представленный в левой части. Обтекание носит такой же характер, какой был получен в [713] и был позднее уточнен в [268]. Вертикальная структура такова, что она заметно выделяет волны с горизонтальной длиной волны в 5,5 км, и регулярные следы этих волн можно наблюдать с подветренной стороны горы.](/static/pngsmall/819745614.png) |
Результаты наблюдений (а) потенциальной температуры (по шкале Кельвина) и (б) скорости в метрах в секунду в разрезе поперек Колорадских Скал 11 января 1972. Штриховые линии изображают следы самолета с периодами существенной турбулентности, изображенных знаком плюс. Жирная штриховая линия разделяет наблюдения, произведенные с разницей в несколько часов, и вполне возможно, что в данном случае верхнее понижение контуров потенциальной температуры имело место в точности над нижним понижением [4-59].
| Результаты наблюдений (а) потенциальной температуры (по шкале Кельвина) и (б) скорости в метрах в секунду в разрезе поперек Колорадских Скал 11 января 1972. Штриховые линии изображают следы самолета с периодами существенной турбулентности, изображенных знаком плюс. Жирная штриховая линия разделяет наблюдения, произведенные с разницей в несколько часов, и вполне возможно, что в данном случае верхнее понижение контуров потенциальной температуры имело место в точности над нижним понижением [4-59]. | ![Результаты наблюдений (а) потенциальной температуры (по шкале Кельвина) и (б) скорости в метрах в секунду в разрезе поперек Колорадских Скал 11 января 1972. Штриховые линии изображают следы самолета с периодами существенной турбулентности, изображенных знаком плюс. Жирная штриховая линия разделяет наблюдения, произведенные с разницей в несколько часов, и вполне возможно, что в данном случае верхнее понижение контуров потенциальной температуры имело место в точности над нижним понижением [4-59].](/static/pngsmall/819745622.png) |
Демонстрация в лабораторных условиях поглощения критическим слоем внутренних волн, (а) Стенд — наклонный лоток с рифленым дном и (б) наблюдаемые волны в ускоряющемся потоке со сдвигом скорости над рифленым дном с амплитудой 0,5 см и длиной волны 25 см. Лоток содержит стратифицированную жидкость с N => 2,626 с-1 и наклонен на 5,2° [784, рис. 1 и 4е].
| Демонстрация в лабораторных условиях поглощения критическим слоем внутренних волн, (а) Стенд — наклонный лоток с рифленым дном и (б) наблюдаемые волны в ускоряющемся потоке со сдвигом скорости над рифленым дном с амплитудой 0,5 см и длиной волны 25 см. Лоток содержит стратифицированную жидкость с N => 2,626 с-1 и наклонен на 5,2° [784, рис. 1 и 4е]. | ![Демонстрация в лабораторных условиях поглощения критическим слоем внутренних волн, (а) Стенд — наклонный лоток с рифленым дном и (б) наблюдаемые волны в ускоряющемся потоке со сдвигом скорости над рифленым дном с амплитудой 0,5 см и длиной волны 25 см. Лоток содержит стратифицированную жидкость с N => 2,626 с-1 и наклонен на 5,2° [784, рис. 1 и 4е].](/static/pngsmall/819745630.png) |
Результаты нелинейного иегидростатического численного моде лир о , вания штормового ветра на склоне горы, изображенного на рис. 8.13. (а) Контуры потенциальной температуры; (б) контуры горизонтальной скорости (через интервалы 8 м/с). Максимум скорости с подветренной стороны вершины превышает 60 м/с. Вертикальный масштаб дан в километрах и простирается от 0 до 15 км [617].
| Результаты нелинейного иегидростатического численного моде лир о , вания штормового ветра на склоне горы, изображенного на рис. 8.13. (а) Контуры потенциальной температуры; (б) контуры горизонтальной скорости (через интервалы 8 м/с). Максимум скорости с подветренной стороны вершины превышает 60 м/с. Вертикальный масштаб дан в километрах и простирается от 0 до 15 км [617]. | ![Результаты нелинейного иегидростатического численного моде лир о , вания штормового ветра на склоне горы, изображенного на рис. 8.13. (а) Контуры потенциальной температуры; (б) контуры горизонтальной скорости (через интервалы 8 м/с). Максимум скорости с подветренной стороны вершины превышает 60 м/с. Вертикальный масштаб дан в километрах и простирается от 0 до 15 км [617].](/static/pngsmall/819745634.png) |
Два профиля скорости, разнесенных приближенно на половину инерционного периода (т. е. 11 ч) в Северной Атлантике. «Зеркальное отражение» в компонентах высоких волновых чисел обусловлено активностью внутренней волны с периодом, близким к инерционному [из 670, рис. 17а].
| Два профиля скорости, разнесенных приближенно на половину инерционного периода (т. е. 11 ч) в Северной Атлантике. «Зеркальное отражение» в компонентах высоких волновых чисел обусловлено активностью внутренней волны с периодом, близким к инерционному [из 670, рис. 17а]. | ![Два профиля скорости, разнесенных приближенно на половину инерционного периода (т. е. 11 ч) в Северной Атлантике. «Зеркальное отражение» в компонентах высоких волновых чисел обусловлено активностью внутренней волны с периодом, близким к инерционному [из 670, рис. 17а].](/static/pngsmall/819745672.png) |
Квазигеострофическое обтекание кругового холма, (а) На вертикальном сечении, проходящем через центр холма, показаны смещение изопшш и поведение вихревых трубок. На флангах холма они слегка растянуты, порождая циклоническую завихренность, тогда как над холмом вихревые трубк» Значительно укорочены, порождая сильную антициклоническую завихренность-[739, 116]. (б) Схематическое изображение линий тока над холмом, показывающее порождаемую относительную завихренность [739].
| Квазигеострофическое обтекание кругового холма, (а) На вертикальном сечении, проходящем через центр холма, показаны смещение изопшш и поведение вихревых трубок. На флангах холма они слегка растянуты, порождая циклоническую завихренность, тогда как над холмом вихревые трубк» Значительно укорочены, порождая сильную антициклоническую завихренность-[739, 116]. (б) Схематическое изображение линий тока над холмом, показывающее порождаемую относительную завихренность [739]. | ![Квазигеострофическое обтекание кругового холма, (а) На вертикальном сечении, проходящем через центр холма, показаны смещение изопшш и поведение вихревых трубок. На флангах холма они слегка растянуты, порождая циклоническую завихренность, тогда как над холмом вихревые трубк» Значительно укорочены, порождая сильную антициклоническую завихренность-[739, 116]. (б) Схематическое изображение линий тока над холмом, показывающее порождаемую относительную завихренность [739].](/static/pngsmall/819745690.png) |