Энергетический блок покидает область за время 2Ь/с, что приводит к потере энергии ( /2)Е(0) за счет каждого блока (в соответствии с требованием сохранения общей энергии).[ ...]
Последний пример характеризует приспособление к действию силы тяжести при отсутствии эффектов вращения. Конечное состояние является состоянием шжоя с горизонтальной свободной поверхностью, а вся начальная энергия возмущения теряется за счет излучения. Время, необходимое для излучения всей энергии, сосредоточенной в ограниченной области, равно времени пересечения области гравитационной волной. В гл. 7 будет изучаться влияние вращения на процесс приспособления.[ ...]
Уравнения мелкой воды из разд. 5.7 широко используются для расчетов приливов, сейшей, штормовых волн и т. п. на континентальных шельфах и в окраинных морях. Для шельфа и широких морей, подобных Северному морю, как мы увидим позднее, необходимо учитывать действие вращения Земли. Однако для достаточно узких заливов и эстуариев, подобных заливу Фанди, Бристольскому заливу, Калифорнийскому заливу и Адриатическому морю, эффектами вращения в первом приближении можно пренебречь.[ ...]
Они совпадают с частотами собственных мод колебаний в заливе, называемых сейшами.[ ...]
Только что обсуждавшаяся проблема сейшей в заливе полностью аналогична проблеме звуковых волн в трубе, закрытой с одного и открытой с другого конца. Рассматриваемый случай соответствует трубе постоянного сечения (подобной флейте), тогда как залив постоянной глубины, у которого площадь меняется как квадрат х, аналогичен конической трубе (подобной кларнету). Для музыкальных инструментов должны быть рассчитаны узлы соединения, куда монтируются отверстия для пальцев. Их можно рассматривать как маленькие трубки, отходящие от основной трубы. В узлах соединения давление непрерывно и сумма потоков масс в соединении равна нулю. Следовательно, сумма отношений потоков масс к давлению равна нулю. Таким образом, сумма пропускных способностей (величин, обратных импедансу) должна быть равна нулю. Точно такой же метод можно использовать и для рассмотрения каналов, расположенных на боковой стороне залива или устья [164]. Задачу о сейшах в озерах (которые ограничены с обоих концов) можно исследовать таким же образом, как и задачу для открытых заливов.[ ...]
Рост амплитуды очень велик (т. е. возникает резонанс), если частота возбуждающей силы близка к частотам собственных колебаний, определяемых по формуле (5.8.10). Это порождает эффектные приливы, наблюдаемые, например, в системе заливов Фаиди и Мэн или в Бристольском заливе. Объяснение этого эффекта на основе соотношения (5.8.10) при п — 0 в этом случае состоит в том, что для длинной гравитационной волны необходимо около четверти периода (около 3 ч. для полусуточного прилива) для прохождения эстуария или залива. Например, при глубине 20 м требуемая для резонанса длина должна быть порядка 150 км (величина растет пропорционально квадратному корню из глубины). Заметим, что уравнение (5.8.11) связывает между собой только величины г]0 и X[L и не показывает, как они зависят от условий в открытом море. Этот вопрос рассмотрен в [225].[ ...]
Сейши и приливы в озерах и проливах детально рассмотрены в [647] и [164, т. 2]. Оба автора приводят примеры успешных применений теории. Предсказание сейшей и приливов имеет большое значение для судоходства, предупреждений о наводнениях и т. д. Для этих прогнозов были созданы численные модели отдельных эстуариев. Другая область применения теории связана с изучением влияния, которое оказывают на заливы, подверженные действию приливообразующих сил, пересекающие их препятствия. Преимущество численных моделей (в решении этих задач) состоит в том, что они могут включать дополнительно к рассмотренным выше такие эффекты, как трение, изменения поперек залива и влияние больших амплитуд.[ ...]
Вернуться к оглавлению