| Флуктуация плотности популяции у оппортунистических ( I) и равновесных (2) видов. |  |
Однако флуктуация концентрации растворенных в воде примесей не является единственным результатом воздействия электромагнитных полей. Возможно, что в этом случае происходит также значительное нарушение гидратных оболочек ионов. О влиянии магнитогидродинамических сил на асимметрию гидратных оболочек упоминается в работе В. И. Миненко [19, с. 38], но подробно об этом говорится в работе Е. 3. Гак, Э. X. Рохинсон и Н. Ф. Бондаренко [19, с. 57—61].[ ...]
Расчеты сильных флуктуаций интенсивности в турбулентной атмосфере проводятся в настоящее время в основном с использованием уравнения для четвертого момента поля, полученного в приближении марковского случайного процесса (§4, гл. Точное решение уравнения для четвертого момента поля М22 = Г4(х, рх, р2, р , р2) найти не удается. Поэтому разными авторами предпринимались попытки приближенного решения этого уравнения как для плоской и сферической волн [19—26], так и для пространственно-ограниченных пучков-127—-29]. Расчеты статистических характеристик флуктуаций интенсивности пучков, проведенные в приближении Гюйгенса — Кирхгофа [30—33], дают результаты, количественно совпадающие с экспериментальными данными. Для изучения сильных флуктуаций интенсивности, возникающих при распространении излучения за тонким слоем турбулентной среды, применяется приближение фазового экрана [34, 35]. Некоторые качественно верные результаты получены [36] также при селективном суммировании ряда теории возмущений (2.20), возникающего при решении волнового уравнения (2.10).[ ...]
Важной характеристикой флуктуаций интенсивности лазерного пучка, распространяющегося в атмосфере, является временной спектр. При известном спектральном составе флуктуационных помех турбулентного происхождения, возникающих в оптических устройствах, имеется возможность избавиться от них путем применения соответствующей обработки принимаемых оптических сигналов.[ ...]
| Функции усреднения флуктуаций сфокусиро- (]$ ванного пучка приемной апер- ; турой по данным [17] | ![Функции усреднения флуктуаций сфокусиро- (]$ ванного пучка приемной апер- ; турой по данным [17]](/static/pngsmall/346925394.png) |
| Спектральная плотность флуктуаций фазы и (/) = /ш (/)/<т| как функция безразмерной частоты q = = 2я//х0К^ |  |
Формула (7.53) описывает ослабление флуктуаций светового потока от источников типа планет. О, аз) для этого случая. График б (0, осе) приведен на рис. 7.6. Поставленный авторами [51 эксперимент обнаружил хорошее согласие с этим графиком.[ ...]
| Спектральные плотности fws (/)/ст| флуктуаций фазы (эксперимент) |  |
Из формулы (7.11) видно, что неоднородности флуктуаций интенсивности с масштабами I R подавляются приемным объективом. Однако если радиус приемника R значительно меньше радиуса корреляции флуктуаций в падающей волне г0 — 1 /х0 (спектр Fj (х) быстро убывает при х х0), то осредняющее действие объектива становится несущественным.[ ...]
В тех случаях, когда мы имеем дело с сильными флуктуациями амплитуды, приходится пользоваться какими-либо иными приближенными методами, два из которых будут описаны более подробно в этом и следующем параграфах. Следует указать, что были разработаны и другие методы приближенного решения волнового уравнения в области сильных флуктуаций. Укажем здесь, в частности, «метод селективного суммирования», который использовали авторы [9—11], и «локальный метод», развитый Л. А. Черновым [12]. Мы остановились на методе Гюйгенса — Кирхгофа (§ 4) [13] и марковском приближении (§ 5) [14] в основном из тех соображений, что первый наиболее прост и нагляден, а второй отличается хорошей (и надежно оцениваемой) точностью и большей стройностью исходных посылок и математического аппарата, чем, например, работы [9—12].[ ...]
Распределение плотности вероятности фазовых флуктуаций было измерено в [18]; здесь было показано, что оно хорошо аппроксимируется нормальным законом (рис. 3.6).[ ...]
Распределение плотности вероятности фазовых флуктуаций было измерено в [18]; здесь было показано, что оно хорошо аппроксимируется нормальным законом (рис. 3.6).[ ...]
Имеются все основания полагать, что дисперсия флуктуаций интенсивности сфокусированного лазерного пучка зависит от структурной функции фазы, вычисленной на диаметре фокусирующей апертуры Дд (2а) = , С к2х (2а) 1 .[ ...]
Достаточно полные сведения о вариациях спектра флуктуаций температуры и показателя преломления атмосферы, учитывающие ее слоистую структуру и особенности, связанные с макромасштабными явлениями, в настоящее время отсутствуют. Поэтому будем считать, что в существенной для явлений распространения оптических волн области волновых чисел (к 10“5 смГ1) спектры флуктуаций показателя преломления описываются в инерционном интервале степенной зависимостью: V (х) С угь . Тогда единственным параметром, характеризующим турбулентные флуктуации показатея преломления, является структурная характеристика Сп.[ ...]
Многолетняя цикличность проявляется благодаря флуктуациям климата. Многолетняя периодичность в изменении численности биоценоза, вызванная резко неравномерным выпадением осадков по годам, с периодическим повторением засух, хорошо иллюстрируется повторением массовых размножений животных, например саранчевых (налеты саранчи).[ ...]
Измерения временных статистических характеристик флуктуаций фазы с помощью модифицированного интерферометра Майкельсона методом оптического гетеродинирования были выполнены авторами [18]. Измерения проводились на горизонтальных трассах длиной 95 и 200 м, высота луча над подстилающей поверхностью составляла 1,5 м. Измерялись нормированные временные корреляционные функции флуктуаций фазы как функции временной задержки т. Чтобы привести данные к соответствующему пространственному разнесению р = Т 1 т, измерялась поперечная составляющая скорости ветра Для того чтобы построить коэффициент корреляции Ья как функцию безразмерного времени х0УхТ и провести сравнение с теоретической корреляционной функцией флуктуаций фазы, необходимо оценить волновое число х0, соответствующее внешнему масштабу турбулентности. Это можно сделать из измерений С и дисперсии флуктуаций фазы (7 , предположив, что для приземного слоя атмосферы является справедливой кармановская модель спектра флуктуаций показателя преломления. На рис. 3.7 приведены корреляционные функции Ъ (т) как функции аргумента х0Тхт Соответствующие спектральные плотности (/)/[ ...]
В целом первый период (¿=25...29, рис. 1) характеризуется флуктуациями значений окисляемости и мутности в речной воде и ростом температуры воды до наибольших значений в году. В этот период колебания мутности и окисляемости, очевидно, связаны с осадками (рис. 1).[ ...]
В работе [78] экспериментально изучалось поведение дисперсии флуктуаций интенсивности в зависимости от кривизны фазового фронта на выходной апертуре. Методика, аппаратура и трасса измерений полностью совпадали с [77]. Относительный радиус кривизны /,= х/Р0 (§ 1) варьировался в пределах 0<1/<: 2 и определялся с помощью формулы (6.5) путем измерения радиуса пучка на выходной апертуре и в плоскости приема. Измерения показали, что расчет в приближении МПВ дает правильные результаты для оценки дисперсии флуктуаций интенсивности в расходящихся пучках. Увеличение относительной дисперсии при перемещении приемника от оси пучка к его краю, теоретически предсказанное в § 1 и 2, экспериментально изучалось в условиях слабых флуктуаций в работах [79—81]. Оно было обнаружено также в измерениях [65]. Пучок распространялся [79, 80] вдоль трассы длиной х = 220 м в среднем на высоте 1,7 м над подстилающей поверхностью. Входная диафрагма приемника имела диаметр й = 1 мм. Измерения проводились с предельно узким (() = 1) и расходящимся (() 1 = 0,01) пучками. Как показали измерения, результаты расчетов на основе МПВ соответствуют экспериментальным данным только во фраунгоферовой зоне дифракции (@ >1). В случае узкого пучка ((? = 1) имеет место только качественное согласие. В то же время данные для узкого пучка согласуются с расчетом, выполненным с использованием метода Гюйгенса — Кирхгофа [80].[ ...]
Пространство множества X, в котором происходят изменения, или флуктуация состояний (в процессе работы), в теории надежности принято называть фазовым пространством.[ ...]
| Осредненные по группам с близкими значениями (З2 спектры флуктуаций интенсивности плоской волны. (1 (£2) = 211 (£2, |32) |  |
Представление (5.59), отвечающее случаю «отслеживания» приемником флуктуаций начального поля, имеет ограниченную область применимости. Физическим условием его справедливости является близость источника к некогерентному, так что радиус пространственной когерентности начального поля при рассмотрении случая тп ти должен быть достаточно мал: ак << УАХ в области слабых флуктуаций и ак < рс в области сильных [8].[ ...]
В настоящее время под климатом обычно понимают погоду, включая ее флуктуации и влияние на поверхность Земли [3, 22]. Однако это определение климата является интуитивным и не позволяет получать количественные оценки состояния климатической системы и прогнозировать возможные изменения климата в будущем. Учитывая сказанное и случайный характер изменения основных климатообразующнх факторов в пространстве и времени, необходимо признать, что теория климата должна иметь вероятностную природу, а вариации погоды должны рассматриваться как многомерный случайный процесс, статистические свойства которого являются предметом климатических исследований.[ ...]
Одновременный учет в теории обоих типов макромасштабных ( 0,1-И,0 км) флуктуаций оптических характеристик облаков является очень сложной математической задачей. Следует отметить лишь работы Б.А. Каргина [13], где предпринята попытка с помощью методов статистического моделирования исследовать радиационные свойства облачных полей со стохастической геометрией и случайными оптическими параметрами внутри отдельного облака. Основное же внимание уделяется изучению статистических характеристик радиационного поля в разорванной облачности, которая характеризуется случайной геометрической структурой, а оптические параметры внутри отдельного облака описываются детерминированными функциями. Повышенный интерес к исследованию переноса излучения в разорванной облачности объясняется тем, что макромасштабные флуктуации оптических параметров, благодаря стохастической геометрии облачного поля, являются более сильными по сравнению с аналогичными флуктуациями, обусловленными случайной внутренней структурой облаков. По этой причине можно ожидать, что стохастическая геометрия облачного поля и особенно наличие просветов между облаками оказывают наиболее заметное влияние на радиационный режим и поля яркости облачной атмосферы. В субтропиках и тропиках доля разорванной облачности может достигать 30 - 50% .[ ...]
Ситуации, соответствующие значениям 32 > 1, называют условиями сильных флуктуаций интенсивности. Ниже при изложении фактического материала употребляются выражения: увеличение интенсивности оптической турбулентности на трассе, изменение интенсивности турбулентности и т. п. При этом имеется в виду увеличение (изменение) параметра ¡З2.[ ...]
В этой главе изложены результаты экспериментальных исследований и расчетов флуктуаций интенсивности лазерных источников излучения, выполненные в последние годы. Эксперименты показали, что при слабой турбулентности или на коротких трассах относительные флуктуации интенсивности невелики и первой приближение МПВ (см. гл. При увеличении длины трассы или усилении турбулентности флуктуации возрастают, и, когда среднеквадратичное значение относительных флуктуаций интенсивности приближается к единице, результаты МПВ оказываются неприменимыми. В дальнейшем такие флуктуации будут называться сильными.[ ...]
Функция усреднения на практике определяется как отношение относительной дисперсии флуктуаций потока через объектив конечного размера к величине дисперсии, соответствующей некоторому минимальному объективу. При этом очень важно правильно выбрать размер последнего. Ясно, что если на используемом в качестве минимального объективе dmin происходит усреднение, которое характеризуется значением G (¿mm), то получаемые при этом результаты окажутся завышенными. Последнее обстоятельство становится особенно существенным в области сильных флуктуаций, где первый пространственный масштаб корреляции в случае, например, плоской и сферической волн (см. гл.[ ...]
Для интерпретации экспериментальных результатов представляет значительный интерес зависимость флуктуаций волн, прошедших через турбулентную среду, от размеров источника и приемника. Без знания таких зависимостей невозможно разобраться в разнообразии экспериментальных данных, получаемых, естественно, при самых различных размерах передающих и приемных устройств и соотношениях между ними.[ ...]
Одна из первых моделей неоднородных слоистых облаков была предложена Романовой [10 - 14]. Горизонтальные флуктуации коэффициента ослабления представляются в виде отрезка ряда Фурье, а решение уравнения переноса ищется в виде ряда возмущений по относительной величине этих флуктуаций. Для интенсивности многократно рассеянного света получены аналитические формулы» малоугловом приближении, которые имеют неплохую точность при сильно вытянутых вперед индикатрисах рассеяния облаков, а также разработан численный метод, основанный на квадратурах Гаусса.[ ...]
Таким образом, задача об осредняющем действии объектива сводится к интегрированию корреляционной функции флуктуаций интенсивности по поверхности объектива. Отсюда, в частности, сразу ясно, что если размер объектива значительно превосходит радиус корреляции флуктуаций интенсивности, то в его пределах будут находиться участки волнового фронта с противоположными знаками флуктуаций, в результате чего полныйг световой поток будет флуктуировать относительно слабее, чем для маленького по сравнению с радиусом корреляции объектива.[ ...]
Как отмечалось в главе 2, первое приближение метода плавных возмущений позволяет правильно рассчитывать фазовые флуктуации оптических волн в более широкой области изменения условий распространения, чем это определяется неравенством (2.21). В теоретических [14] и экспериментальных [7] исследованиях показано, что флуктуации фазы в турбулентной атмосфере достаточно хорошо описываются на основе метода плавных возмущений и в области сильных флуктуаций. Поэтому основным методом теоретического анализа флуктуаций фазы оптического излучения в турбулентной атмосфере является метод плавных возмущений. Результаты этого анализа достаточно подробно представлены в монографиях [4, 7, 10, 18].[ ...]
Аэрозольная составляющая оказывает значительное влияние на формирование стационарного состояния и на периодические флуктуации поля концентрации озона - наиболее важной с точки зрения условий существования жизни на Земле компоненты стратосферы.[ ...]
Как было установлено в § 6.1, существенное влияние на дисперсию (рис. 6.1—-6.3) и пространственную корреляцию (рис. 6.4) слабых флуктуаций оказывает пространственная локализация поля узких коллимированных пучков. Из формулы (6.5) следует, что коллимированный пучок имеет минимальный дифракционный размер (ад = = У 2а), когда радиус пучка на выходной апертуре приблизительно равен радиусу первой зоны Френеля (а = У х/к). Очевидно, в этом случае вклад в рассеянное поле вносят только неоднородности, расположенные в узкой приосевой области пучка. Из расчетов (§ 6.1) следует, что такая «пространственная фильтрация» приводит, в частности, к уменьшению дисперсии флуктуаций интенсивности на оси пучка (рис. 6.1) и относительному увеличению дисперсии на «краю» (рис. 6.2). Экспериментальная проверка полученных в теории зависимостей была проведена в работах [77-81].[ ...]
Суточная, сезонная и многолетняя периодичность внешних условий и проявление внутренних (эндогенных) ритмов организмов, флуктуации популяций достаточно синхронно отражается в цикличности всего сообщества — биоценоза.[ ...]
Когда популяция перестает расти и величина ДЛ//Д£ в среднем достигает нуля, плотность популяции обнаруживает тенденцию к флуктуациям относительно верхнего асимптотического, или предельного, уровня роста; это имеет место даже в популяциях, характеризующихся само-лимитирующимся ростом или другими формами регуляции по принципу обратной связи. Такие флуктуации могут возникать либо в результате изменений физической среды, вследствие чего повышается или снижается верхний предел численности, либо в результате внутрипопуляцион-ных взаимодействий, либо, наконец, в результате взаимодействия с соседними популяциями. Таким образом, флуктуации могут происходить даже при постоянных условиях среды, например в лаборатории. Для природных популяций важно различать: 1) сезонные изменения их величины, которые регулируются в основном онтогенетическими адаптациями, сопряженными с сезонным изменением факторов среды, и 2) годичные флуктуации. Для удобства последние можно разделить на две группы: а) флуктуации, обусловленные различием физических факторов среды в течение года, т. е. внешними по отношению к популяции факторами, и б) осцилляции, связанные с динамическими изменениями популяции, т. е. с внутренними по отношению к популяции факторами. В общем первые, как правило, нерегулярны и обнаруживают четкую связь с одним или несколькими главными лимитирующими физическими факторами (такими, как температура, осадки), в то время как последние часто настолько регулярны, что их можно назвать «циклами» (виды, в популяциях которых имеет место такое изменение, часто называют «циклическими»). Как было показано в предыдущем разделе, резкие осцилляции свойственны популяциям с Л-образным типом роста, а затухающие осцилляции — популяциям с Б-образным типом роста, в которых в связи с особенностями жизненного цикла составляющих их видов наблюдается некоторая временная задержка реакции на увеличение плотности. Само собой разумеется, что на все типы флуктуаций оказывают влияние как внешние, так и внутренние факторы.[ ...]
Из опыта хорошо известно, что конечные размеры источника и приемника оказывают сглаживающее, или, как обычно говорят, осредняющее влияние на флуктуации интенсивности волны. Об этом свидетельствуют хотя бы такие давно известные из наблюдательной астрономии факты, как ослабление пульсаций изображений звезд при рассматривании их в большой телескоп и слабость мерцания планет, имеющих значительные угловые размеры по сравнению со звездами.[ ...]
Проблема состоит в том, чтобы установить роЛь каждого из них или по крайней мере выявить в каждом конкретном случае основной фактор. Неоднократно отмечалось, что флуктуации плотности видовых популяций от года к году сильнее выражены в относительно простых экосистемах, в которых в сообщество объединено относительно мало популяций (т. е. при небольшом видовом разнообразии, гл. 6), как, например, в арктических сообществах и в сообществах насаженного соснового леса.[ ...]
Путем построения ряда Неймана полученного интегрального уравнения и вычисления членов этого ряда удается установить, что ФПМГК в предельных случаях слабых и сильных флуктуаций интенсивности дает асимптотически строгое описание флуктуаций интенсивности в сфокусированных пучках, если их фокусировка осуществляется апертурами, размер 2а которых удовлетворяет условию й = а2/£»Р804/24 при Ро>1 и »1 при Р§<1. Условием применимости этого приближения для пучков, фокусируемых апертурами меньших размеров, и коллимированных пучков является требование, чтобы размер передающей апертуры источника был не меньше радиуса первой зоны Френеля £2 1. При переходе в дальнюю зону Й<с1 ФПМГК не описывает флуктуации интенсивности. Несомненным достоинством ФПМГК является то, что он позволяет сравнительно простыми численными методами исследовать флуктуации поля лазерного излучения при произвольных значениях параметра 32, характеризующего турбулентные условия распространения.[ ...]
Наиболее полные статистически обоснованные данные о Ст на высотах от 50 м до 5 км получены с помощью самолетных измерений [26, 34—37]. Здесь определялась спектральная плотность флуктуаций температуры Утт (к) на фиксированной частоте к = = 2я/0/й, где /0 — резонансная частота фильтра, подключенного к выходу термометра сопротивлений, й — средняя скорость полета самолета. Величина Ст %) находилась по формуле (1.81). Данные измерений [26, 34—37] профилей структурных характеристик Ст (я) приведены в [37]. Указанные в табл. 1.2 значения Ст (50 м) являются средними для высоты ъ — 50 ж. Осредненные и нормированные на значение Ст (50) профили представлены на рис. 1.9.[ ...]
Основным динамическим параметром пограничного слоя является скорость трения или динамическая скорость и — (т/р)1/2, где т = = риги)г — напряжение трения, р — плотность среды, и , ы — флуктуации продольной (по потоку) и вертикальной компонент скорости ветра. Черта сверху означает осреднение. Согласно данным измерений, в атмосфере и в лабораторных условиях (см. [1], §8.5) аи/и « 2,3, откуда получаем и « 4 и 7 см/сек соответственно для В-9 и В-10. По этим же данным ат/и 0,8; откуда порядка 3 и 6 см/сек соответственно. Конечно, эти соотношения между дисперсиями и и справедливы для потока над ровной подстилающей поверхностью, а присутствие аппаратов станций, сверху которых были расположены анемометры, может слегка завышать интенсивность пульсаций скорости, так как при обтекании могут образовываться дополнительные вихри. Поэтому наши оценки величины и могут быть несколько завышены.[ ...]
Как показано в [33], метод статистических испытаний позволяет получать результаты, хорошо согласующиеся с результатами метода геометрической оптики и метода плавных возмущений в области слабых флуктуаций интенсивности.[ ...]
Кривая 2 на рис. 7.10 является результатом усреднения большого количества экспериментальных данных, полученных за 13 сеансов измерений в летнее ночное время в течение двух месяцев. На трассе имели место всегда сильные флуктуации интенсивности. Представленные результаты соответствуют некоторому усредненному по всему периоду измерений интегральному значению Сп.[ ...]
Подробное рассмотрение [24] процессов светорассеяния в чистых жидкостях привело к обнаружению дублета в спектре, который обусловлен эффектом Допплера, возникающим вследствие беспорядочного молекулярного движения, которое приводит к флуктуациям (неоднородностям среды). Третий, центральный пик (частота которого при максимальной интенсивности рассеянного света равна частоте падающего света), впервые обнаруженный Гроссом [25], был отнесен к самопроизвольным и беспорядочным тепловым флуктуациям плотности жидкости. Ландау и Плашек [26] предсказали, что ширина центрального пика является характеристикой времени распада самопроизвольной флуктуации. Аналогичный пик можно наблюдать в растворах; он относится к самопроизвольным флуктуациям концентрации. Это явление исследовалось в условиях, близких к критической точке смешения, где флуктуации велики, с применением гелий-неонового лазера и метода измерения частоты биений [27—28]. Было показано, что ширина этого пика в спектре рассеяния является функцией коэффициента диффузии и времени релаксации движений сегментов в молекуле полимера [29—31].[ ...]
Это соотношение может использоваться для оценки эффекта дрожания в фокальной плоскости приемного объектива изображения объекта, находящегося в турбулентной среде. Однако оно является приближенным, потому что учитывает только масштабы флуктуаций фазы порядка размера приемного объектива и игнорирует влияние меньших масштабов. Для получения математически более строгого результата исследуем этот вопрос подробнее.[ ...]
Резюмируя результаты этого параграфа, следует отметить, что под методом Гюйгенса—Кирхгофа для случайно-неоднородной среды мы фактически понимаем расчет статистических моментов волнового поля с помощью формулы (2.96) и следующих основных предположений: флуктуации комплексной фазы распределены нормально и определяются первым и вторым приближениями МПВ [второе приближение должно использоваться для вычисления 0Р> при получении формул типа (2.99)].[ ...]
Гомогенная кристаллизация происходит в три этапа: достижение пересыщения раствора, образование центров кристаллизации (зародышей кристаллов) и их дальнейший рост. Пересыщение раствора может быть общим и локальным, в отдельных его микрообъемах, что обусловлено флуктуацией концентрации солей. Для дальнейшего пересыщения необходимо создать условия, при которых происходит взаимная ассоциация ионов и молекул.[ ...]
На практике мы всегда имеем дело с приемником конечных размеров, ибо при неограниченном уменьшении его апертуры принимаемая энергия также становится исчезающе малой. В этом параграфе мы исследуем влияние приемника на проходящий через него полный световой поток в том случае, когда флуктуации падающих световых волн статистически однородны и изотропны. Как было показано в гл.[ ...]
Причины рассеяния — воздушные пузырьки, возникающие как продукт жизнедеятельности планктона, а также при волнении и штормах; мелкомасштабные температурные неоднородности; шероховатость морской поверхности, вызванная волнением; скопления мелких морских животных, образующие звукорассеивающие слои в глубинах Мирового океана; флуктуации показателя преломления звуковых лучей.[ ...]
Анализ влияния концентрации окисляемого компонента в очищаемом газе показал, что изменение концентрации паров изопропилбензола в пределах 1-5 г/м3 существенно влияет и на диффузионную, и на кинетическую составляющие во всем диапазоне температур окисления, тогда как дальнейший рост концентрации паров от 5 до 10 г/м3 приводит к стабилизации необходимой толщины слоя катализатора. Поскольку в промышленных условиях неизбежны флуктуации концентрации примесей в отходящих газах в первую очередь именно в диапазоне 1-5 г/м3, то при проектировании промышленных термокаталитических реакторов необходимо ориентироваться на максимально возможную концентрацию примесей в выбросах, а при отсутствии такой характеристики следует предусматривать достаточный запас толщины слоя катализатора.[ ...]
В данной главе дается краткое описание методов, получивших наиболее широкое применение в задачах распространения оптического излучения в турбулентной атмосфере. Рассматриваются вопросы теории распространения волн на трассах с отражением в случайно-неоднородных средах. Излагаются способы построения асимптотических решений уравнений для статистических моментов поля в характерных по турбулентным условиям случаях слабых и сильных флуктуаций интенсивности. Здесь же приведены сведения о моделях лазерных источников и отражающих поверхностей, применяющихся при анализе влияния турбулентности атмосферы на оптическое излучение.[ ...]
Окружающая среда прежде всего характеризуется концентрациями химических соединений, потребляемых живыми организмами. По-видимому, концентрации этих биогенов сформированы самой биотой и поддерживаются ею на оптимальном для жизни уровне. Естественно, биота не может изменять такие характеристики природы, как поток солнечной радиации за пределами атмосферы, скорость вращения Земли, рельеф местности и вулканическую деятельность. Однако неблагоприятные изменения и случайные флуктуации этих характеристик биота может компенсировать путем направленного изменения управляемых ею концентраций биогенов окружающей среды аналогично действию принципа Ле-Шателье в физических и химических устойчивых состояниях.[ ...]