![В работе [78] экспериментально изучалось поведение дисперсии флуктуаций интенсивности в зависимости от кривизны фазового фронта на выходной апертуре. Методика, аппаратура и трасса измерений полностью совпадали с [77]. Относительный радиус кривизны /,= х/Р0 (§ 1) варьировался в пределах 0<1/<: 2 и определялся с помощью формулы (6.5) путем измерения радиуса пучка на выходной апертуре и в плоскости приема. Измерения показали, что расчет в приближении МПВ дает правильные результаты для оценки дисперсии флуктуаций интенсивности в расходящихся пучках. Увеличение относительной дисперсии при перемещении приемника от оси пучка к его краю, теоретически предсказанное в § 1 и 2, экспериментально изучалось в условиях слабых флуктуаций в работах [79—81]. Оно было обнаружено также в измерениях [65]. В работах [79—81] использовался одномодовый гелий-неоновый лазер (X = 0,6328 мкм). Пучок распространялся [79, 80] вдоль трассы длиной х = 220 м в среднем на высоте 1,7 м над подстилающей поверхностью. Входная диафрагма приемника имела диаметр й = 1 мм. Измерения проводились с предельно узким (() = 1) и расходящимся (() 1 = 0,01) пучками. Как показали измерения, результаты расчетов на основе МПВ соответствуют экспериментальным данным только во фраунгоферовой зоне дифракции (@ >1). В случае узкого пучка ((? = 1) имеет место только качественное согласие. В то же время данные для узкого пучка согласуются с расчетом, выполненным с использованием метода Гюйгенса — Кирхгофа [80].](/static/pngsmall/346925290.png)
В работе [78] экспериментально изучалось поведение дисперсии флуктуаций интенсивности в зависимости от кривизны фазового фронта на выходной апертуре. Методика, аппаратура и трасса измерений полностью совпадали с [77]. Относительный радиус кривизны /,= х/Р0 (§ 1) варьировался в пределах 0<1/<: 2 и определялся с помощью формулы (6.5) путем измерения радиуса пучка на выходной апертуре и в плоскости приема. Измерения показали, что расчет в приближении МПВ дает правильные результаты для оценки дисперсии флуктуаций интенсивности в расходящихся пучках. Увеличение относительной дисперсии при перемещении приемника от оси пучка к его краю, теоретически предсказанное в § 1 и 2, экспериментально изучалось в условиях слабых флуктуаций в работах [79—81]. Оно было обнаружено также в измерениях [65]. В работах [79—81] использовался одномодовый гелий-неоновый лазер (X = 0,6328 мкм). Пучок распространялся [79, 80] вдоль трассы длиной х = 220 м в среднем на высоте 1,7 м над подстилающей поверхностью. Входная диафрагма приемника имела диаметр й = 1 мм. Измерения проводились с предельно узким (() = 1) и расходящимся (() 1 = 0,01) пучками. Как показали измерения, результаты расчетов на основе МПВ соответствуют экспериментальным данным только во фраунгоферовой зоне дифракции (@ >1). В случае узкого пучка ((? = 1) имеет место только качественное согласие. В то же время данные для узкого пучка согласуются с расчетом, выполненным с использованием метода Гюйгенса — Кирхгофа [80].
Скачать страницу
[Выходные данные]
![В работе [78] экспериментально изучалось поведение дисперсии флуктуаций интенсивности в зависимости от кривизны фазового фронта на выходной апертуре. Методика, аппаратура и трасса измерений полностью совпадали с [77]. Относительный радиус кривизны /,= х/Р0 (§ 1) варьировался в пределах 0<1/<: 2 и определялся с помощью формулы (6.5) путем измерения радиуса пучка на выходной апертуре и в плоскости приема. Измерения показали, что расчет в приближении МПВ дает правильные результаты для оценки дисперсии флуктуаций интенсивности в расходящихся пучках. Увеличение относительной дисперсии при перемещении приемника от оси пучка к его краю, теоретически предсказанное в § 1 и 2, экспериментально изучалось в условиях слабых флуктуаций в работах [79—81]. Оно было обнаружено также в измерениях [65]. В работах [79—81] использовался одномодовый гелий-неоновый лазер (X = 0,6328 мкм). Пучок распространялся [79, 80] вдоль трассы длиной х = 220 м в среднем на высоте 1,7 м над подстилающей поверхностью. Входная диафрагма приемника имела диаметр й = 1 мм. Измерения проводились с предельно узким (() = 1) и расходящимся (() 1 = 0,01) пучками. Как показали измерения, результаты расчетов на основе МПВ соответствуют экспериментальным данным только во фраунгоферовой зоне дифракции (@ >1). В случае узкого пучка ((? = 1) имеет место только качественное согласие. В то же время данные для узкого пучка согласуются с расчетом, выполненным с использованием метода Гюйгенса — Кирхгофа [80].](/static/pngbig/346925290.png)