Вот почегу мы остановимся только на другой динамической теории приливов, предложенной Дж. Эри [2] и позволяющей несравненно блинке подойти к истинной картине, наблюдающейся в природе.[ ...]
Эри достигает этого, внося в свой анализ приливных явлений элементыг характеризующие ложе гидросферы: глубину бассейна и его ширину в различных местах. Сам процесс возникновения приливных колебаний в океане теория Эри описывает, разумеется, основываясь на тех же общих уравнениях, на которых базируется и теория Лапласа. Удобнее всего в данном случае пользоваться этими уравнениями в форме Эйлера [см. гл. I, формулу (20)], которую в применении к приливам можно несколько упростить.[ ...]
Уравнения (10) показывают, что благодаря колебаниям силовой функции Г, определяемым соотношениями (6) и (9), координаты водной частицы х, у и 2 также должны периодически изменяться. Частица воды должна прийти в колебательное движение.[ ...]
Постараемся же по методу Эри проследить за этим колебательным движением и его распространением в различных конкретных условиях.[ ...]
Но если это так, то ускорения, характеризующие вертикальные перемещения частиц, должны быть весьма малы по сравнению с ускорением силы тяжести, а стало быть, давление р, фигурирующее в формулах (10) , можна рассматривать как чисто гидростатическое давление, вполне определяемое глубиной залегания соответствующего слоя [2].[ ...]
Для полной характеристики движения остается составить условие неразрывности. В конкретном случае узкого и длинного канала, с глубиной Н и шириной Ъ, условие это нетрудно получить. Пусть за некоторое время, благодаря колебательному движению, подверглась деформации некоторая масса морской воды, заключенная в пределах от х до х+ Ах. Объем, который она занимала, равняется, очевидно, ЪНАх.[ ...]
В действительности уравнения (17) и (18) содержат еще второй член того же типа только с противоположным знаком при с. Этот член выражает вторую волну, бегущую также вдоль оси ОХ, но в противоположную сторону. Профиль ее, вообще говоря, может быть задан функцией Р2 иного вида.[ ...]
Что касается самого вида функций и Р2, то они зависят от природных условий возникновения волны, о чем придется не раз вспомнить в дальнейшем. Из уравнений (17) и (18) вытекает, что вид этих функций, иными словами, форма профиля волны, никак не отражается на законе распространения волны и на ее скорости. Следует, однако, заметить, что подобное обстоятельство имеет место только в тех случаях, когда высота волны мала по сравнению с глубиной моря. Случай конечных высот (конечных амплитуд колебания) будет исследован в специальном параграфе (см. § 5).[ ...]
Что касается самого нового члена дТ/дх, то его нетрудно выразить, зная соотношение (6). Если бы учитывалось также действие Солнца, то, как было уже упомянуто, в (6) пришлось бы только внести третий член, аналогичный первому, «лунному». Мы по-прежнему будем пока пренебрегать действием Солнца.[ ...]
Рисунки к данной главе:
| Схема расположения каналов на Земле |
 |