Здесь использованы определения (3.7.10), (3.7.11), (3.7.16) и гидростатическое уравнение.[ ...]
Как и ранее, р и (/—возмущения давления и плотности, т. е. отклонения от значений гидростатического равновесия, где для невозмущенного потока используется уравнение гидростатического равновесия (4.5.18). Полная система уравнений, определяющих движение, состоит из (6.14.3), (6.14.6) и уравнений для количества движения (6.4.4) и (6.4.5).[ ...]
Это равенство можно сравнить с (6.5.3), получающимся в пределе, когда сs-»-oo, Г —>■ 0.[ ...]
Дисперсионные характеристики внутренних гравитационных волн можно получить из рис. 6.17. Как и для предельного случая несжимаемой жидкости, групповая скорость, которая нормальна к кривым постоянного со, всегда имеет составляющую, направленную к плоскости т = 0, т. е. волны с направленной вверх фазовой скоростью имеют направленную вниз групповую скорость, и наоборот. Кроме того, групповая скорость никогда не превышает скорости звука, тогда как при аппроксимации несжимаемой жидкости она может быть бесконечной.[ ...]
Выражения для р и ш получаются из уравнений (6.14.16) и (6.14.28), которые для и и V являются аналогами (6.11.11), тогда как выражение для Н следует из (6.14.3) и выражения для ш. Если эти выражения подставить в уравнения движения, то они сведутся к уравнениям для мелкого слоя однородной жидкости.[ ...]
Вернуться к оглавлению