Уравнению (4.9.2) можно дать физическую интерпретацию, аналогичную интерпретации уравнения энергии, показанной на рис. 4.6. Соленость в небольшом объеме меняется не только за счет потоков через поверхность, ограничивающую объем, но и благодаря постоянным потерям за счет отрицательного члена в правой части уравнения (4.9.2).[ ...]
Если уравнение (4.9.2) или его эквивалентную форму со штрихами у переменных проинтегрировать по всему океану, то получим то же самое очевидное противоречие, как и в случае с уравнением механической энергии. На больших масштабах имеется приток через поверхность океана (так как соленость поверхности высока там, где имеется поток соли в океан, см., например, [104, рис. 68]), но потери соли за счет диффузии незначительны на больших масштабах. Как и в случае с энергией, имеет место перенос солености от одного масштаба к другому из-за нелинейного адвективного члена в (4.3.8), прпчем существенный вклад в правую часть (4.9.2) вносят очень малые масштабы. По оценке [743], среднеквадратичный градиент солености в верхнем слое океана в 1000 раз превосходит средний градиент.[ ...]
Чтобы учесть потерю за счет диффузии, в численных моделях часто используется способ введения искусственно больших коэффициентов; их искусственно большие значения называют коэффициентами вихревой диффузии. Значения этих коэффициентов того же порядка, что и значения, используемые для коэффициентов вихревой вязкости, и такие значения используют также для диффузии тепла в модельных расчетах.[ ...]
Вернуться к оглавлению