Наружные поверхности ограждающих конструкций кабины участвуют в радиационном (или лучистом) теплообмене с окружающей средой. В связи с этим предварительно рассмотрим основные законы лучистого теплообмена.[ ...]
Условимся называть потоком I радиации энергию, приходящую к данному телу; потоком Е излучения — испускаемую им энергию.[ ...]
Из рис. 20 видно, что при температурах, которые могут иметь поверхности ограждений и оборудование кабин, энергия излучения видимых лучей (X = 0,4 -т-0,8 мкм) для излучающих нагретых поверхностей пренебрежимо мала по сравнению с энергией инфракрасного излучения (к — = 0,8 ч-2 мкм), т. е. при (—20) -т--г-(+100)° С максимум плотности потока излучения находится в инфракрасной области спектра для абсолютно черного тела (а. ч. т.). Для солнечных лучей, наоборот, этот максимум приходится’на видимую часть спектра.[ ...]
Поток теплового излучения не зависит от свойств окружающей среды и ее температуры. Среда может пропустить радиационный поток, отразить или поглотить его. Так, например, сухой воздух свободно .пропускает поток излучения любой длины волны. В то же время воздух, содержащий водяной пар, способен заметно поглощать поток длинноволнового инфракрасного излучения (к = = 10-4-140 мкм).[ ...]
Прошедший через окружающую среду поток излучения падает на встретившееся тело. В зависимости от свойств этого тела яасть потока может быть поглощена, часть отражена, а часть пропущена этим телом. Соотношение этих частей потока определяется коэффициентами поглощения а, отражения р и пропускания 6, при этом а + р + ё = 1.[ ...]
Рассмотрим свойства непрозрачных серых тел, у которых л + р = 1.[ ...]
Все предыдущие формулы были выведены для тел с площадью излучения = 1.[ ...]
Отношения Р1 21Р1 = 0! 2 и Е2 х 1Е% = 02 1 называют коэффициентами облученности или угловыми коэффициентами. Они показывают, какая часть полусферического радиационного потока Е, испускаемого одной поверхностью, падает на другую.[ ...]
При взаимном облучении серых тел энергия может многократно отражаться. Это учитывается введением приведенного коэффициента е1 2 излучения (или приведенной относительной степени черноты системы), т. е.[ ...]
Рассмотрим с учетом изложенного радиационный теплообмен ограждающих конструкций кабины с окружающей средой. При этом полагаем, что этот теплообмен подчиняется законам Стефана—Больцмана, Ламберта и Киргхофа, т. е. рассматриваем его как теплообмен между серыми телами.[ ...]
Рисунки к данной главе:
| Зависимость спектральной плотности излучения абсолютно черного тела от его температуры |
 |
| Схема для выведения формул определения коэффициента облученности |
 |
| Зависимость температурного коэффициента Ь от температур и ¿2 теплообменивающих поверхностей |
 |