В настоящее время теоретические исследования сосредоточены на нахождении аналитических решений уравнения переноса примеси в турбулентной атмосфере. Для построения замкнутого решения это уравнение обычно дополняется уравнениями движения, неразрывности, баланса турбулентной энергии, движения частиц примеси и капель облаков. Однако в этой общей постановке задача трудноразрешима даже с применением современных численных методов и суперЭВМ. Поэтому к настоящему времени выполнено большое число оценок загрязнения атмосферы для некоторых частных случаев, которые получены на основе различных предположений об источниках примесей, о характере движения, коэффициентах уравнений и др. Но проблема еще слишком далека от своего полного разрешения.[ ...]
Распространение загрязняющих веществ в жидких и газовых средах определяется двумя основными процессами: конвективным переносом вследствие осредненного движения среды и диффузией за счет турбулентности. Поэтому и физическая, и математическая модели должны правильно описывать как поле средних скоростей, так и характеристики турбулентной диффузии.[ ...]
Интегральными методами практически нельзя решить нестационарные задачи, например, связанные с аварийными выбросами, так как такие методы не обеспечивают расчета провисших струй и взаимодействия с подстилающей поверхностью свободных струй в атмосфере.[ ...]
Здесь по повторяющемуся индексу производится суммирование; А - среднее значение скалярной величины, а - ее пульсационная составляющая (величины А и а могут обозначать как концентрацию, так и температуру). Член представляет собой объемную плотность источников и характеризует, например, образование тепла за счет химических реакций или вымывание примеси осадками.[ ...]
Член, содержащий символ Кронекера 8,у, необходим для того, чтобы сумма трех нормальных напряжений (/ =у = 1, 2, 3) была равна удвоенной кинетической энергии турбулентности гк, которая определяется как (1/2)м,-м,-. Множитель V, представляет собой коэффициент турбулентной вязкости, который в отличие от коэффициента молекулярной вязкости V не является свойством самой жидкости, а прямо зависит от состояния турбулентности. Он может сильно меняться как от точки к точке для данного потока, так и от течения к течению.[ ...]
Для расчета турбулентного переноса массы или тепла с помощью модели Прандтля величина определяется из соотношения (6.7) по турбулентной вязкости V/. Входящее в формулу турбулентное число Прандтля-Шмидта а, для разных течений будет разным.[ ...]
При устойчивой стратификации атмосферы число Ричардсона положительное (Ш > 0). В этом случае для вычисления длины пути смешения может быть использована формула Монина - Обухова Мо-нинА. С. и др., 1965 .[ ...]
Здесь / о - длина пути смешения при отсутствии архимедовых сил (Ю = 0); (3, принимает значения в диапазоне от 5 до 10. На практике часто берут = 7; р2 = 14.[ ...]
В терминах потенциальной температуры 0 состояние покоя будет устойчивым, если 0 возрастает с высотой (т. е. ¿/0/<£ > 0), и будет неустойчивым при с/0/с/г < 0. Потенциальной температурой 0 называется температура, которую принимает воздушная частица, если ее опустить или поднять сухоадиабатически с исходного уровня до уровня, где давление равно 1000 мбар [Иоффе М. М. и др., 1977]-.[ ...]
Потенциальная температура, в отличие от молекулярной температуры Т, при сухоадиабатических перемещениях одной и той же воздушной частицы остается постоянной. Если в процессе перемещения воздушной массы ее потенциальная температура изменилась, то наблюдается приток или отток тепла. Сухая адиабата является линией равного значения потенциальной температуры.[ ...]
Вернуться к оглавлению