Как отмечалось в обзорах ([Здравкович М. М., 1977; Коваленко В. М. и др., 1985]), при таком расположении двух круговых цилиндров значительного удлинения для всех поперечных расстояний больших двух калибров в обоих следах регистрируется одна частота отрыва и число БЬ, определенное по этой частоте, приблизительно такое же, как для одиночного цилиндра. В наших опытах (рис. 4.12) аналогичный характер течения наблюдается в среднем сечении двух консольных цилиндров удлинением X = 10 при поперечном расстоянии между ними, равном / = 2,2й.[ ...]
Видно, что в зазоре, на небольшом удалении от цилиндров (х/й< 3), существует относительно набегающего потока течение с малым уровнем пульсаций. В целом наблюдается симметричное относительно продольной оси, проходящей через середину зазора, распределение средних параметров. Частота в следе за обоими цилиндрами одинаковая -/ = 224 Гц, что соответствует числу БЬ = 0,22. Как и для одиночного цилиндра, положение максимумов интегральной интенсивности пульсаций скорости (рис. 4.12, б) соответствует положению точек перегиба в распределениях средней скорости (рис. 4.12, а).[ ...]
При наложении на течение акустического поля высокой частоты / = 3945,4 Гц во всем сечении существенно возрастают абсолютные значения средних скоростей и уровни пульсаций (рис. 4.12), особенно заметные в области за кормой цилиндров. Естественно предположить, что, как и в случае с одиночным цилиндром (см. подглавку 3.3 настоящей работы), наблюдаемый эффект связан в первую очередь с возникновением дополнительных упорядоченных возмущений, возбуждаемых звуковыми колебаниями в области перехода течения из ламинарного режима в турбулентный. На это указывает изменение при звуке непосредственно в зазоре интегральных характеристик течения (рис. 4.13) и интенсивности пульсаций скорости (в полосе 4 Гц) на частоте акустического воздействия (рис. 4.14).[ ...]
В последнем случае особенно четко видно, что при звуке (по сравнению с невозмущенным течением) уровень пульсаций, соответствующий частоте генерируемого звука, существенно повышается, достигая максимума в области сдвиговых слоев, прилегающих к поверхности цилиндра.[ ...]
Г л а в а 4. ОБТЕКАНИЕ ДВУХ КОНСОЛЬНЫХ ЦИЛИНДРОВ.[ ...]
Г л а в а 4. ОБТЕКАНИЕ ДВУХ КОНСОЛЬНЫХ ЦИЛИНДРОВ.[ ...]
Прямым доказательством того, что в этом случае акустические возмущения преобразуются в вихревые, являются проведенные для этих возмущений фазовые измерения по продольной координате х (рис. 4.15). Видно, что фаза рассматриваемых возмущений изменяется. Скорость ее распространения составляет примерно 0,8 от скорости набегающего потока. Значит они имеют вихревую природу, так как распространяются со скоростью, на порядок меньше скорости звуковой волны.[ ...]
Интересно выяснить, как далеко от цилиндров наблюдаются эти возмущения. В качестве примера на рис. 4.17 показано распределение пульсаций скорости в полосе 4 Гц основной частоты/. = 228 Гц вдоль оси, проходящей через середину зазора при акустическом воздействии (/зв= 3995,5 Гц, Азв= 106 дБ) и без него. Легко видеть, что по мере удаления вниз по потоку возмущения постепенно нарастают, достигая максимума на расстоянии примерно трех калибров, а затем быстро затухают.[ ...]
Г л а в а 4. ОБТЕКАНИЕ ДВУХ КОНСОЛЬНЫХ ЦИЛИНДРОВ.[ ...]
Влияние звукового облучения на спектр пульсаций продольного компонента скорости показано на рис. 4.18. Видно, что качественный вид спектральных кривых в диапазоне частот, где проявляется влияние акустического поля, идентичен, хотя пульсации скорости при звуке значительно выше, чем без него. Это еще раз подтверждает справедливость вывода о том, что, благодаря высокочастотной неустойчивости сдвиговых слоев, оторвавшихся от боковой поверхности цилиндров, акустические возмущения преобразуются в вихревые.[ ...]
Рисунки к данной главе:
| Распределение средней скорости (а) и пульсаций скорости (б) в следе за двумя параллельными цилиндрами |
 |
| Профили II, и , и /, в зазоре между двумя параллельными |
 |
| Профили пульсаций в полосе 4 Гц на частоте звука (/¡в = 3945,6 Гц, Азв = 106 дБ) в зазоре между двумя параллельными цилиндрами |
|
| Нарастание фазы возмущений скорости в течении за двумя параллельными цилиндрами |
 |
| Кривые восприимчивости течения в зазоре между двумя параллельными цилиндрами к акустическим возмущениям |
 |
| Распределение пульсаций скорости в полосе 4 Гц основной частоты/. =228 Гц вдоль оси, проходящей через середину зазора между двумя параллельными цилиндрами |
 |
| Спектр пульсаций скорости без акустического воздействия (7) и с акустическим воздействием (2) |
 |
| Распределение средней скорости и интегральных значений пульсаций скорости в следе за двумя параллельными цилиндрами, у их торца |
|
| Распределение средней скорости и интегральной интенсивности пульсаций скорости в следе за двумя параллельными цилиндрами при повышенной степени турбулентности (е = 1 %) |
 |
| Профили и, и в следе за двумя параллельными цилиндрами при малом зазоре 1/(1= 1,1 |
 |