Интенсивность диффузного излучения явно зависит от поля к(г) на прямой, проходящей через точку г в направлении ю, и через функцию источников Ji зависит неявно от значений к(г) во всем облачном слое. Поэтому формулу (6.1 Г) для расщеплеипя корреляций можно использовать лишь в качестве приближения, что позволяет получить замкнутые уравнения для (г(г, ©)). В дальнейшем для расщепления корреляций также будем использовать (6.1 Г), а точность полученных приближенных уравнений оценим путем сравнения с экспериментальными данными и расчетами по более точному методу (см. раздел 8.5).[ ...]
Реальные приемники имеют конечные пространственные и угловые размеры, поэтому (8.77), (8.69) необходимо проинтегрировать по соответствующему фазовому пространству. При интегрировании расположение точек далеко не всегда будет удовлетворять неравенствам типа (8.64), при выполнении которых справедливо (6.1 Г) и получены основные формулы (8.77), (8.79). Из-за отсутствия какого-либо другого способа расщепления корреляций будем использовать (8.77), (8.79) и при произвольном расположении точек. Формулы (8.77), (8.79) и тем более полученные на их основе соотношения будут приближенными.[ ...]
Статистика радиационного поля, методы вычисления которой изложены в данной главе, получена путем усреднения по множеству случайных реализаций облачности. Это- предполагает необходимость изучения большой совокупности таких реализаций, которой исследователь, как правило, не располагает. Для того чтобы экспериментально определить статистические характеристики радиации, принимается обычно используемое в таких случаях предположение об эргодичности полей облачности и радиации. Тогда искомые характеристики можно получить по одной достаточно длинной реализации облачного поля, длина которой зависит от структуры облачности и изменяется в пределах 50 - 500 км [14, 21].[ ...]
Рисунки к данной главе:
| Геометрическая схема расположения точек, удовлетворяющих соотношениям (8.64); заштрихованные области соответствуют облакам |
 |