В настоящее время большое внимание уделяется теории переноса длинноволнового излучения в облачности как совокупности облаков конечных горизонтальных размеров. В ряде работ [7, 14, 23, 27, 28] предлагается рассчитывать среднюю интенсивность длинноволновой радиации в разорванной облачности на основе решений уравнения переноса, полученных для сплошного однородного слоя, изолированного облака и ансамбля регулярно расположенных в пространстве облаков. Здесь на основе идей и методов, используемых в коротковолновой области спектра, получим и решим уравнения для средней интенсивности длинноволновой радиации [13, 30].[ ...]
Рассмотрим декартову систему координат OXYZ. Предположим, что атмосфера находится в состоянии локального термодинамического равновесия, за исключением облачного слоя горизонтально однородна, имеет температуру Г(г) и коэффициент аэрозольного п газового поглощения аСг). Подстилающая поверхность является абсолютно черным излучателем при температуре Т3 = Т(0). Облачность занимает слой Л: к < г < Я, в пределах которого будем учитывать взаимодействие излучения только с облачным веществом, те а(г) = 0 при геЛ.[ ...]
В отличие от видимой и ближней ИК-областн спектра функция источника уравнения (8.22) содержит дополнительное слагаемое, описывающее собственное излучение облаков, а граничные условия формулируются с учетом теплового излучения поверхности, подоблачной и надоблачной атмосферы. Это обстоятельство не приводит к принципиальным трудностям н позволяет выводить и решать уравнения для средней интенсивности инфракрасной радиации теми же способами, что и в коротковолновой области спектра. Последние достаточно подробно изложены в гл. 7 п разделе 8.1, поэтому здесь будем опускать промежуточные, весьма громоздкие выкладки и ограничимся лишь конечными формулами.[ ...]
Вернуться к оглавлению