В модели II на последовательность точек г , ..., гп накладываются значительно менее жесткие требования (6.18), чем в модели I. Сильная же втянутость вперед индикатрисы рассеяния облаков обеспечивает близость подавляющего числа отрезков траекторий частиц к ломаным линиям с выполнением неравенств типа (6.18) и, следовательно, приемлемость формулы (6.1 Г) как приближения ив этой модели.[ ...]
Из (7.21) нетрудно получить так называемый интеграл потока. Если граничные условия однородны и оптические характеристики зависят только от вертикальной координаты, то (7.2Г), (7.22 ) эквивалентны уравнениям, полученным Г.М. Вайникко путем усреднения по пространству [4], следовательно, в этом случае радиационное поле является эргодпческим.[ ...]
Следует отметить, что формула (7.23) без сколько-нибудь строгого обоснования и оценок точности уже использовалась [2, 3, 8, 20, 26] для вычисления средних радиационных характеристик облачных полей,в том числе и кучевой облачности (у 1). Здесь же эта формула является следствием уравнений (7.2Г) и (7.22‘) для средней интенсивности, и можно надеяться, что она будет давать более или менее хорошие результаты при у «: 1. Оценки применимости формулы (7.23) для расчета средних лучистых потоков и длин пробегов для конечных значений у приведены в главе 9.[ ...]
В другом предельном случае у -> оо средняя интенсивность совпадает с интенсивностью, вычисленной для сплошного облачного слоя Л со средним значением коэффициента ослабления (средняя среда). В обеих асимптотиках уравнения (7.2Г) и (7.22‘) дают физически правильный результат.[ ...]
Вернуться к оглавлению