В пустом пространстве (а(г) = 0) из уравнения переноса (2.13)1 следует важное свойство интенсивности излучения: в вакууме она не меняется вдоль направления распространения.[ ...]
Вследствие большой разности между температурами Солнца и Зем ли в коротковолновой области спектра пренебрегают собственным тепловым излучением земной атмосферы п подстилающей поверхности и при вычислении лучистых потоков полагают /¿(г, ю) = 0. В длинноволновой же области спектра вблизи максимума (—10-5-15 мкм) теплового излучения Земли с достаточно высокой точностью можно не учитывать эффекты рассеяния (А(г) = 0), и в предположении о локальном термодинамическом равновесии, а именно эти приближения, как правило, используются в указанном спектральном диапазоне, функция источников /5(г, оа) = В(Т).[ ...]
Уравнение переноса (2.13) является интегродифференцпаль-ным, поэтому для его решения необходимо задать граничные условия, которые в общем случае формулируются в зависимости 01 геометрии рассеивающей среды и условий освещения ее границ.[ ...]
Предположим, что подстилающая поверхность является абсолютно черной, т.е.[ ...]
Величину р(ю, (й )(1(й можно интерпретировать как вероятность того, что излучение, падающеё под углом ю , внутри телесного угла [ ...]
После подстановки выражения (2.23) в (2.25) получим интеграль ное уравнение для интенсивности рассеянного света.[ ...]
Вернуться к оглавлению