В результате анализа опытных данных по изучению движения осадков сточных вод в трубах, опираясь на теорию вязкопластичного течения и анализируя материалы по движению гидромасс, родственных осадкам, процесс течения осадков может быть представлен примерно следующим образом1.[ ...]
Движение осадков начинается после того, как давление в трубопроводе достигает величины, превышающей давление, необходимое для преодоления динамического сопротивления сдвигу.[ ...]
Само движение происходит при двух режимах—структурном и турбулентном.[ ...]
Структурный режим может быть разбит на две зоны.[ ...]
Заметим, что первая зона течения осадков еще экспериментально не изучена, и представление о ней дает лишь теория вязко-пластичного движения.[ ...]
По мере роста скорости сдвиг распространяется на все большую площадь сечения трубы. Начинается движение во второй зоне структурного режима. В этой зоне движение осадков несколько похоже на ламинарное движение ньютоновских жидкостей, но имеет свои специфические черты, характерные для структурных жидкостей.[ ...]
Закон движения во второй зоне подчиняется уравнению Бу-кингама. С ростом скорости происходит дальнейшее разрушение структуры осадков; вязкость уменьшается.[ ...]
Потери напора в этой зоне складываются из потерь напора двух видов: 1) вызываемых затратой энергии на преодоление сил сопротивления, обусловленных упругим« свойствами осадков, т. е. на разрушение структуры осадков, и 2) потерь на преодоление сил сопротивления, обусловленных вязкими свойствами осадков.[ ...]
Для этой зоны потери напора могут быть определены по теоретически выведенной формуле (33).[ ...]
Во второй зоне сопротивления при движении осадков всегда потери больше, чем три движении воды при тех же скоростях. Коэффициент сопротивления К, входящий в формулу Дарси-Вейсбаха, может определяться по выражению (50). Движение во второй зоне наблюдается при Не >2 ООО—5 000.[ ...]
Вернуться к оглавлению