![Величина 1 /л/Б увеличивается с уменьшением устойчивости. Для инверсии с у —6,5 К/км 1/1 5 = 41 с, хотя для нормального температурного градиента с V = +6,5 К/км 1/л/ 5 = 91 с. Таким образом, при II = 10 м/с и нормальных температурных градиентах воздушный поток может преодолеть препятствие высотой 545 м, а для соответствующих условий инверсии — только 245 м. Если же воздушный поток не обладает необходимой кинетической энергией, чтобы подняться над препятствием, то он отклоняется и течет поперек изобар по направлению к более низкому давлению, приобретая тем самым кинетическую энергию [69]. По прошествии некоторого времени это отклонение может распространиться достаточно далеко вверх по течению и обеспечить воздушный поток энергией, необходимой для подъема над препятствием. Это означает, что изэнтропические поверхности (поверхности равной потенциальной температуры) поднимаются над препятствием так, что воздух может течь параллельно им. На подветренной стороне хребта избыток энергии может проявляться в виде волн в воздушном потоке (кинетическая энергия) или переходить в потенциальную энергию вследствие отклонения воздуха по направлению к более высокому давлению.](/static/pngsmall/836265040.png)
Величина 1 /л/Б увеличивается с уменьшением устойчивости. Для инверсии с у —6,5 К/км 1/1 5 = 41 с, хотя для нормального температурного градиента с V = +6,5 К/км 1/л/ 5 = 91 с. Таким образом, при II = 10 м/с и нормальных температурных градиентах воздушный поток может преодолеть препятствие высотой 545 м, а для соответствующих условий инверсии — только 245 м. Если же воздушный поток не обладает необходимой кинетической энергией, чтобы подняться над препятствием, то он отклоняется и течет поперек изобар по направлению к более низкому давлению, приобретая тем самым кинетическую энергию [69]. По прошествии некоторого времени это отклонение может распространиться достаточно далеко вверх по течению и обеспечить воздушный поток энергией, необходимой для подъема над препятствием. Это означает, что изэнтропические поверхности (поверхности равной потенциальной температуры) поднимаются над препятствием так, что воздух может течь параллельно им. На подветренной стороне хребта избыток энергии может проявляться в виде волн в воздушном потоке (кинетическая энергия) или переходить в потенциальную энергию вследствие отклонения воздуха по направлению к более высокому давлению.
Скачать страницу
[Выходные данные]
![Величина 1 /л/Б увеличивается с уменьшением устойчивости. Для инверсии с у —6,5 К/км 1/1 5 = 41 с, хотя для нормального температурного градиента с V = +6,5 К/км 1/л/ 5 = 91 с. Таким образом, при II = 10 м/с и нормальных температурных градиентах воздушный поток может преодолеть препятствие высотой 545 м, а для соответствующих условий инверсии — только 245 м. Если же воздушный поток не обладает необходимой кинетической энергией, чтобы подняться над препятствием, то он отклоняется и течет поперек изобар по направлению к более низкому давлению, приобретая тем самым кинетическую энергию [69]. По прошествии некоторого времени это отклонение может распространиться достаточно далеко вверх по течению и обеспечить воздушный поток энергией, необходимой для подъема над препятствием. Это означает, что изэнтропические поверхности (поверхности равной потенциальной температуры) поднимаются над препятствием так, что воздух может течь параллельно им. На подветренной стороне хребта избыток энергии может проявляться в виде волн в воздушном потоке (кинетическая энергия) или переходить в потенциальную энергию вследствие отклонения воздуха по направлению к более высокому давлению.](/static/pngbig/836265040.png)