![Закон распределения высот установившихся волн снова оказывается универсальным. Он выражается теперь уравнением (252), по которому построены все сечения поверхности т] (£, т) вертикальными плоскостями, параллельными оси (рис. 165). Так же как в океанских условиях, при различных сроках т работы ветра отрезки соответствующих кривых от оси Ох до ребра ОМ неодинаковы. Чем дольше работал ветер, тем дальше от наветренного берега продвинулась в открытое море область установившегося волнения. За пределами этой области (справа от ребра ОМ) все высоты нарастающих волн одинаковы, как показывают прямые, параллельные оси £ (рис. 165).](/static/pngsmall/827665544.png)
Закон распределения высот установившихся волн снова оказывается универсальным. Он выражается теперь уравнением (252), по которому построены все сечения поверхности т] (£, т) вертикальными плоскостями, параллельными оси (рис. 165). Так же как в океанских условиях, при различных сроках т работы ветра отрезки соответствующих кривых от оси Ох до ребра ОМ неодинаковы. Чем дольше работал ветер, тем дальше от наветренного берега продвинулась в открытое море область установившегося волнения. За пределами этой области (справа от ребра ОМ) все высоты нарастающих волн одинаковы, как показывают прямые, параллельные оси £ (рис. 165).
Скачать страницу
[Выходные данные]
![Закон распределения высот установившихся волн снова оказывается универсальным. Он выражается теперь уравнением (252), по которому построены все сечения поверхности т] (£, т) вертикальными плоскостями, параллельными оси (рис. 165). Так же как в океанских условиях, при различных сроках т работы ветра отрезки соответствующих кривых от оси Ох до ребра ОМ неодинаковы. Чем дольше работал ветер, тем дальше от наветренного берега продвинулась в открытое море область установившегося волнения. За пределами этой области (справа от ребра ОМ) все высоты нарастающих волн одинаковы, как показывают прямые, параллельные оси £ (рис. 165).](/static/pngbig/827665544.png)