Поместим теперь волну в движущуюся вместе с ней систему координат (t, % = х — a/at). В этой системе она будет неподвижна и иметь вид у=у(— а?), т.е. представлять собой стационарное (по t) решение исходной задачи. Как и ранее (см. § 2), под устойчивостью волны мы будем понимать устойчивость этого стационарного решения, определяемую по линейному приближению. Поясним это определение.
Скачать страницу
[Выходные данные]
