![Видно, что профили скорости в зазоре для среднего сечения консольных цилиндров и любого сечения цилиндров большого удлинения подобны. Они свидетельствуют о малой скорости потока (зазор шириной один калибр) и о распространении такого течения почти на все пространство между крайними точками цилиндра в плоскости, перпендикулярной его оси. Здесь образуется сильно турбулизированная область, в которой жидкость движется в направлении, обратном набегающему потоку, что подтверждают измерения лазерным допплеровским анемометром, приведенные в работе [Савицкас Ю. Ю., 1988]. Ширина этой области обычно зависит от режима течения отрывающегося пограничного слоя и абсолютной величины числа Рейнольдса. В нашем случае она равна примерно 1,2с/, что соответствует ламинарному отрыву. Однако по мере приближения к свободному концу цилиндра поле скоростей в зазоре видоизменяется - область почти полного отсутствия течения сужается, максимумы интегральной интенсивности пульсаций скорости приближаются к оси симметрии системы из двух тел (рис. 4.7, а). Можно предположить, что сужение области обратных токов у верхнего основания примерно до 0,7с/ вызвано отрывом с боковой поверхности турбулентного пограничного слоя, инициируемого действием пограничного слоя, сходящего с торца переднего цилиндра. Также не исключено, что происходит затекание воздуха в зазор вследствие пространственного взаимодействия этих пограничных слоев. Ясно, что рассматриваемое течение отличается исключительно большой сложностью, вызванной совместным проявлением эффектов вязкости и вихревой природы, на которые накладывается турбулентность. Поэтому для более глубокого понимания изложенных экспериментальных данных нужна более широкая информация, в частности, измерения частотных и спектральных характеристик течения.](/static/pngsmall/590465266.png)
Видно, что профили скорости в зазоре для среднего сечения консольных цилиндров и любого сечения цилиндров большого удлинения подобны. Они свидетельствуют о малой скорости потока (зазор шириной один калибр) и о распространении такого течения почти на все пространство между крайними точками цилиндра в плоскости, перпендикулярной его оси. Здесь образуется сильно турбулизированная область, в которой жидкость движется в направлении, обратном набегающему потоку, что подтверждают измерения лазерным допплеровским анемометром, приведенные в работе [Савицкас Ю. Ю., 1988]. Ширина этой области обычно зависит от режима течения отрывающегося пограничного слоя и абсолютной величины числа Рейнольдса. В нашем случае она равна примерно 1,2с/, что соответствует ламинарному отрыву. Однако по мере приближения к свободному концу цилиндра поле скоростей в зазоре видоизменяется - область почти полного отсутствия течения сужается, максимумы интегральной интенсивности пульсаций скорости приближаются к оси симметрии системы из двух тел (рис. 4.7, а). Можно предположить, что сужение области обратных токов у верхнего основания примерно до 0,7с/ вызвано отрывом с боковой поверхности турбулентного пограничного слоя, инициируемого действием пограничного слоя, сходящего с торца переднего цилиндра. Также не исключено, что происходит затекание воздуха в зазор вследствие пространственного взаимодействия этих пограничных слоев. Ясно, что рассматриваемое течение отличается исключительно большой сложностью, вызванной совместным проявлением эффектов вязкости и вихревой природы, на которые накладывается турбулентность. Поэтому для более глубокого понимания изложенных экспериментальных данных нужна более широкая информация, в частности, измерения частотных и спектральных характеристик течения.
Скачать страницу
[Выходные данные]
![Видно, что профили скорости в зазоре для среднего сечения консольных цилиндров и любого сечения цилиндров большого удлинения подобны. Они свидетельствуют о малой скорости потока (зазор шириной один калибр) и о распространении такого течения почти на все пространство между крайними точками цилиндра в плоскости, перпендикулярной его оси. Здесь образуется сильно турбулизированная область, в которой жидкость движется в направлении, обратном набегающему потоку, что подтверждают измерения лазерным допплеровским анемометром, приведенные в работе [Савицкас Ю. Ю., 1988]. Ширина этой области обычно зависит от режима течения отрывающегося пограничного слоя и абсолютной величины числа Рейнольдса. В нашем случае она равна примерно 1,2с/, что соответствует ламинарному отрыву. Однако по мере приближения к свободному концу цилиндра поле скоростей в зазоре видоизменяется - область почти полного отсутствия течения сужается, максимумы интегральной интенсивности пульсаций скорости приближаются к оси симметрии системы из двух тел (рис. 4.7, а). Можно предположить, что сужение области обратных токов у верхнего основания примерно до 0,7с/ вызвано отрывом с боковой поверхности турбулентного пограничного слоя, инициируемого действием пограничного слоя, сходящего с торца переднего цилиндра. Также не исключено, что происходит затекание воздуха в зазор вследствие пространственного взаимодействия этих пограничных слоев. Ясно, что рассматриваемое течение отличается исключительно большой сложностью, вызванной совместным проявлением эффектов вязкости и вихревой природы, на которые накладывается турбулентность. Поэтому для более глубокого понимания изложенных экспериментальных данных нужна более широкая информация, в частности, измерения частотных и спектральных характеристик течения.](/static/pngbig/590465266.png)