![Как всякое обтекание тел вязкой жидкостью, течение за цилиндром может быть описано системой уравнений Навъе-Стокса. Однако ввиду нелинейности уравнений и сложности задания граничных условий возникают принципиальные трудности получения теоретического решения. Поэтому первые попытки построения отрывного течения за цилиндром осуществлялись в рамках классической теории течений идеальной жидкости [Гельмгольц Г. Л. Ф., 1868; Кирхгоф Г. Р., 1869]. Однако такая математическая модель не давала удовлетворительного совпадения с опытными данными. Благодаря объяснению Л. Прандтля (1904) физической природы отрыва потока при больших числах Рейнольдса как отрыва пограничного слоя начался новый этап исследований обтекания тел с использованием асимптотических методов. Хотя эти методы дают приближенное решение задачи, однако они позволяют во многих случаях вскрывать физический механизм явления. В настоящее время наиболее значимые результаты дает метод построения сращиваемых асимптотических разложений [Сычев В.В. и др., 1987], основанный на использовании теории струй идеальной жидкости и теории пограничного слоя. В то же время полуэмпирический характер всех теоретических схем этого направления ограничивает их применение. Отметим, что в рамках почти каждой существующей полуэмпири-ческой теории решалась задача плоского обтекания кругового цилиндра [Девнин С.И., 1983; Сычев В.В. и др., 1987].](/static/pngsmall/590465016.png)
Как всякое обтекание тел вязкой жидкостью, течение за цилиндром может быть описано системой уравнений Навъе-Стокса. Однако ввиду нелинейности уравнений и сложности задания граничных условий возникают принципиальные трудности получения теоретического решения. Поэтому первые попытки построения отрывного течения за цилиндром осуществлялись в рамках классической теории течений идеальной жидкости [Гельмгольц Г. Л. Ф., 1868; Кирхгоф Г. Р., 1869]. Однако такая математическая модель не давала удовлетворительного совпадения с опытными данными. Благодаря объяснению Л. Прандтля (1904) физической природы отрыва потока при больших числах Рейнольдса как отрыва пограничного слоя начался новый этап исследований обтекания тел с использованием асимптотических методов. Хотя эти методы дают приближенное решение задачи, однако они позволяют во многих случаях вскрывать физический механизм явления. В настоящее время наиболее значимые результаты дает метод построения сращиваемых асимптотических разложений [Сычев В.В. и др., 1987], основанный на использовании теории струй идеальной жидкости и теории пограничного слоя. В то же время полуэмпирический характер всех теоретических схем этого направления ограничивает их применение. Отметим, что в рамках почти каждой существующей полуэмпири-ческой теории решалась задача плоского обтекания кругового цилиндра [Девнин С.И., 1983; Сычев В.В. и др., 1987].
Скачать страницу
[Выходные данные]
![Как всякое обтекание тел вязкой жидкостью, течение за цилиндром может быть описано системой уравнений Навъе-Стокса. Однако ввиду нелинейности уравнений и сложности задания граничных условий возникают принципиальные трудности получения теоретического решения. Поэтому первые попытки построения отрывного течения за цилиндром осуществлялись в рамках классической теории течений идеальной жидкости [Гельмгольц Г. Л. Ф., 1868; Кирхгоф Г. Р., 1869]. Однако такая математическая модель не давала удовлетворительного совпадения с опытными данными. Благодаря объяснению Л. Прандтля (1904) физической природы отрыва потока при больших числах Рейнольдса как отрыва пограничного слоя начался новый этап исследований обтекания тел с использованием асимптотических методов. Хотя эти методы дают приближенное решение задачи, однако они позволяют во многих случаях вскрывать физический механизм явления. В настоящее время наиболее значимые результаты дает метод построения сращиваемых асимптотических разложений [Сычев В.В. и др., 1987], основанный на использовании теории струй идеальной жидкости и теории пограничного слоя. В то же время полуэмпирический характер всех теоретических схем этого направления ограничивает их применение. Отметим, что в рамках почти каждой существующей полуэмпири-ческой теории решалась задача плоского обтекания кругового цилиндра [Девнин С.И., 1983; Сычев В.В. и др., 1987].](/static/pngbig/590465016.png)