![Обтекание препятствия характеризуется образованием вследствие торможения набегающего потока небольшой вихревой зоны перед телом (зона 1), отрывом пограничного слоя на передней кромке с возможным образованием небольшой возвратной зоны на поверхности (отрывного пузыря) и формированием за препятствием протяженного рециркуляционного течения (зона 3). Дальнейший сценарий течения зависит от первоначального состояния (ламинарного или турбулентного) пограничного слоя. Если он был ламинарным, то после отрыва возникает ламинарно-турбулентный переход и оторвавшийся поток на первой половине отрывного течения по многим параметрам сходен с обычным плоским слоем смешения (зона 4). По мере удаления от препятствия этот слой расширяется в результате развития в нем турбулентности, перед зоной присоединения приобретает криволинейную форму и натекает на твердую стенку в виде сложной вихревой структуры (зона 6). В зоне присоединения происходит раздвоение потока. Часть потока жидкости из сдвигового слоя под действием положительного градиента давления перетекает в область рециркуляционного течения и компенсирует захват жидкости из рециркуляционной зоны через нижнюю границу слоя смешения. Другая часть жидкости следует в направлении набегающего потока и участвует в формировании нового пограничного слоя (зона 7). Восстановление течения за присоединением очевидно будет происходить под воздействием повышенного уровня турбулентности и существенно деформированного поля средней скорости, особенно в случае полного погружения препятствия в набегающий турбулентный пограничный слой. Опытами установлено, что релаксация носит колебательный [Logan Е. et al., 1989] и экспоненциальный [Корнилов В. И. и др., 1989] характер. В течениях вокруг двумерных тел иной формы поперечного сечения со значениями линейных размеров, мало отличающимися друг от друга (круг, эллипс, прямоугольник и т.п.), наблюдаются вихревые области, подобные вышеприведенным .](/static/pngsmall/590464952.png)
Обтекание препятствия характеризуется образованием вследствие торможения набегающего потока небольшой вихревой зоны перед телом (зона 1), отрывом пограничного слоя на передней кромке с возможным образованием небольшой возвратной зоны на поверхности (отрывного пузыря) и формированием за препятствием протяженного рециркуляционного течения (зона 3). Дальнейший сценарий течения зависит от первоначального состояния (ламинарного или турбулентного) пограничного слоя. Если он был ламинарным, то после отрыва возникает ламинарно-турбулентный переход и оторвавшийся поток на первой половине отрывного течения по многим параметрам сходен с обычным плоским слоем смешения (зона 4). По мере удаления от препятствия этот слой расширяется в результате развития в нем турбулентности, перед зоной присоединения приобретает криволинейную форму и натекает на твердую стенку в виде сложной вихревой структуры (зона 6). В зоне присоединения происходит раздвоение потока. Часть потока жидкости из сдвигового слоя под действием положительного градиента давления перетекает в область рециркуляционного течения и компенсирует захват жидкости из рециркуляционной зоны через нижнюю границу слоя смешения. Другая часть жидкости следует в направлении набегающего потока и участвует в формировании нового пограничного слоя (зона 7). Восстановление течения за присоединением очевидно будет происходить под воздействием повышенного уровня турбулентности и существенно деформированного поля средней скорости, особенно в случае полного погружения препятствия в набегающий турбулентный пограничный слой. Опытами установлено, что релаксация носит колебательный [Logan Е. et al., 1989] и экспоненциальный [Корнилов В. И. и др., 1989] характер. В течениях вокруг двумерных тел иной формы поперечного сечения со значениями линейных размеров, мало отличающимися друг от друга (круг, эллипс, прямоугольник и т.п.), наблюдаются вихревые области, подобные вышеприведенным .
Скачать страницу
[Выходные данные]
![Обтекание препятствия характеризуется образованием вследствие торможения набегающего потока небольшой вихревой зоны перед телом (зона 1), отрывом пограничного слоя на передней кромке с возможным образованием небольшой возвратной зоны на поверхности (отрывного пузыря) и формированием за препятствием протяженного рециркуляционного течения (зона 3). Дальнейший сценарий течения зависит от первоначального состояния (ламинарного или турбулентного) пограничного слоя. Если он был ламинарным, то после отрыва возникает ламинарно-турбулентный переход и оторвавшийся поток на первой половине отрывного течения по многим параметрам сходен с обычным плоским слоем смешения (зона 4). По мере удаления от препятствия этот слой расширяется в результате развития в нем турбулентности, перед зоной присоединения приобретает криволинейную форму и натекает на твердую стенку в виде сложной вихревой структуры (зона 6). В зоне присоединения происходит раздвоение потока. Часть потока жидкости из сдвигового слоя под действием положительного градиента давления перетекает в область рециркуляционного течения и компенсирует захват жидкости из рециркуляционной зоны через нижнюю границу слоя смешения. Другая часть жидкости следует в направлении набегающего потока и участвует в формировании нового пограничного слоя (зона 7). Восстановление течения за присоединением очевидно будет происходить под воздействием повышенного уровня турбулентности и существенно деформированного поля средней скорости, особенно в случае полного погружения препятствия в набегающий турбулентный пограничный слой. Опытами установлено, что релаксация носит колебательный [Logan Е. et al., 1989] и экспоненциальный [Корнилов В. И. и др., 1989] характер. В течениях вокруг двумерных тел иной формы поперечного сечения со значениями линейных размеров, мало отличающимися друг от друга (круг, эллипс, прямоугольник и т.п.), наблюдаются вихревые области, подобные вышеприведенным .](/static/pngbig/590464952.png)